Решение - уравнение - непрерывность
Cтраница 1
Решение уравнения непрерывности при 6ЭЛС - б О характеризует динамику накопления электронов. [1]
Для решения уравнений непрерывности или уравнений диффузии в каждом конкретном случае вводят определенные начальные и граничные условия. [2]
Результат решения уравнений непрерывности и Пуассона при известных краевых условиях - это поля потенциала и концентраций подвижных носителей в различных областях полупроводниковой структуры. Знание этих полей позволяет оценить электрические параметры прибора. [3]
Это ограничение позволяет упростить решение уравнения непрерывности путем введения следующих аппроксимаций. [4]
Таким образом, стереографическая проекция решения уравнения непрерывности для плоскости дает решение этого уравнения для тонкой однородной сферической пленки. [5]
 |
Учет барьерных емкостей р-п переходов. [6] |
Интерпретация теоретической модели обычно основывается на решениях уравнения непрерывности для одномерного случая ( стр. [7]
Плотность дырочной составляющей тока эмиттера можно найти из решения уравнения непрерывности для дырок, инжектируемых из базовой области в эмиттер-ную. [8]
 |
Изменение напряжения в диоде с р-п-переходом и с невыпрямляющими контактами. [9] |
В этом разделе будут введены граничные условия, которые понадобятся при решении уравнения непрерывности. Это будет первый случай, когда придется учитывать внешнее напряжение, так как концентрации носителей на границах переходной области оказываются связанными с ним. [10]
Формула (4.14) выражает коэффициент передачи тока через внутренние токи транзистора; последние вычисляются путем решения уравнений непрерывности вида (1.25) при dn / dt 0 для базовой и эмиттерной областей. [11]
Профиль результирующей плотности концентрации Wpe3 ( X) доноров является сложной функцией, что затрудняет решение уравнения непрерывности в явном виде. [12]
Распределение концентрации дырок р ( х, t), полученное для этого случая из решения уравнения непрерывности, описывается довольно громоздким выражением. Графически для отдельных моментов времени оно изображено на рис. 2.3. В рассматриваемом случае градиент дырок на границе п-базы с п - п переходом равен нулю, так как дырочный ток через этот переход полагается пренебрежимо малым. [13]
После того как мы определили, как протекает процесс в сорбенте, можно перейти к решению уравнения непрерывности. [14]
При переходе триода из одной области работы в другую изменяются граничные условия, поэтому приходится определять решения уравнения непрерывности с учетом новых граничных условий. При этом за начальное условие принимается распределение плотности заряда в базе в момент перехода триода из одной области в другую. [15]
Страницы: 1 2