Cтраница 2
Во второй части показать, что если значения свободных неизвестных в некоторой системе решений дают линейно зависимые строки, то и вся система решений линейно зависима. [16]
В ряде случаев, как мы увидим дальше ( § 27), оба метода решения дают совпадающие результаты. [17]
В ряде случаев, как мы увидим дальше ( § 150), оба метода решения дают совпадающие результаты. [18]
Если стационарное значение отличается от нестационарного на 5 %, то для практических расчетов можно принять, что оба решения дают одинаковый результат. [19]
Отсюда заключаем, что erhf erh или, на основании обобщенного закона Гука (4.35), QTK 3m Следовательно, оба решения дают одинаковое напряженное или деформированное состояние. [20]
В рассмотренном предельном варианте, когда на фоне интенсивного развития поперечного рассеяния собственно продольной дисперсией можно вообще пренебречь, приведенные выше решения дают неизменные во времени значения концентрации для всей области, оставшейся за фронтом поршневого вытеснения. [21]
Если стационарное значение, Л; отличается от нестационарного на 5 %, то, для практических расчетов можно принять, что оба решения дают одинаковый результат. [22]
Приведенные примеры иллюстрируют основные свойства диаграмм решений: их построение доступно проектировщику, не знакомому с ЭВМ и программировав нием, однако требует четкого понимания содержательной стороны задачи; диаграммы решений дают простое и наглядное средство для анализа задачи; диаграммы решений - это приемлемая форма выдачи задания на программирование. [23]
Если Jki ( 6, yt) 0, то отбрасывается событие k и возникают потери Ф ( / 1 it) опять же в случае, если остальные, кроме /, решения дают большие, чем Ф ( / it), потери. [24]
Полученные при таких предположениях решения являются, естественно, приближенными, но сравнение их с экспериментальными данными и точными решениями, когда это возможно, показывает, что при больших по сравнению с длиной волны размерах раскрывов эти решения дают хорошее совпадение для главных и первых боковых лепестков диаграммы направленности. [25]
Типичное граничное условие для возмущения h ( задача волн сдвига, см. выражение (7.4)) приводит к Z ( w) const и, следовательно, допускает аналитическое продолжение в Я; в этом случае двумерный спектр исчезает и вклад в решение дают только полюсы и интегралы по разрезу. [26]
Уравнение (4.2.10) называется уравнением волновых нормалей Френеля. Его решения дают главные значения показателей преломления, а выражение (4.2.11) определяет направления поляризации независимых волн, которые могут распространяться в кристалле. Для полного решения задачи мы должны подставить каждое из значений п2 в выражение (4.2.11), что позволяет определить поляризации соответствующих независимых волн. Можно показать, что для непоглощающей среды эти независимые волны линейно поляризованы, поскольку в (4.2.11) все величины являются вещественными. Поскольку D - D2 0, три вектора D, D2 и s образуют взаимно ортогональную тройку векторов и могут быть выбраны в качестве системы координат при описании многих физических явлений, в том числе и оптической активности. [27]
Эти решения дают более сложные формулировки уравнения Эйлера для несжимаемых инвисцидных потоков, уравнения Навье - Стокса для вязких сжимаемых потоков и в конце концов уравнения Барнетта. Первые две группы уравнений с соответствующим уравнением энергии для второй хорошо известны в практике обычной механики жидкостей. [28]
Решение с помощью релятивистских квантовых уравнений), Решая задачу с помощью уравнения Клейна - Гордона или Дирака, необходимо найти собственные значения для энергии и волновые функции электрона во внешнем макроскопическом магнитном поле. Полученные таким образом решения дают возможность вычислить частоты и интенсивности излучения. Этот метод может быть использован в любой области энергий электронов, начиная с нерелятивистской и кончая ультраквантовой. [29]
Разумеется, должно быть оставлено только действительное решение. В другом случае, когда оба решения дают комплексное значение d, берется величина с меньшей компонентой, а величина мнимой компоненты dl рассматривается как мера относительной ошибки 5Д или 6у величин Д или у. [30]