Cтраница 1
Простое и точное решение она допускает лишь в случае линейной цепочки атомов, представляющей собой как бы одномерный кристалл. [1]
Другое простое и точное решение, соответствующее не цилиндрическому, а слегка сужающемуся каналу, получим, принимая скорость течения в канале w постоянной. [2]
Найдено простое точное решение уравнения Шредингера для трех Двумерных электронов, находящихся в сильном магнитном попе, в предположении, что все они находятся на одном уровне Ландау. Показано, что межэпектронное расстояние принимает характерные значения, не зависящие от вида взаимодействия и разрывным образом меняющиеся при изменении приложенного давления, и что характерные энергии возбуждений в системе приблизительно равны 0 03 2 / г, где I - магнитная длина. [3]
Рассмотрим наиболее простые точные решения уравнения пьезо-проводности (6.14) для одномерных потоков. [4]
Рассмотрим наиболее простые точные решения уравнения пьезопроводности (23.16) для одномерных потоков. [5]
Рассмотрим наиболее простые точные решения уравнения пьезопроводности (22.16) для одномерных потоков. [6]
Рассмотрим наиболее простые точные решения уравнения пьезо-проводности (6.14) для одномерных потоков. [7]
Рассмотрим наиболее простые точные решения уравнения пьезо-проводности (5.14) для одномерных потоков. [8]
Описанная задача имеет довольно простое точное решение, к исследованию которого мы переходим. [9]
Каждой особой точке соответствует простое точное решение уравнений газовой динамики, для которого z const и V const; переменная Я остается свободной. Функция Л ( X) определится из (5.5), причем при С2 0 получится, что Л является степенной функцией от Я, следовательно, и Р тоже степенная функция. В частности, если z - 0 и F 0, то получим покой при нулевом давлении - исходное состояние в некоторых автомодельных движениях. [10]
В других случаях могут быть найдены простые точные решения, если сделать определенные предположения о виде вязкоупругой функции, входящей в подынтегральные выражения в уравнениях, подобных (3.21) и (3.22), а функцию интенсивности оставить без изменения. При этом также достаточно, чтобы предполагаемый вид вязкоупругой функции был справедлив для интервала порядка двух декад логарифмической шкалы времени. [11]
Для более чем двух тел не существует простых точных решений ньютоновских уравнений движения и приходится использовать теорию возмущений ( см. гл. Итак, возникает вопрос, нельзя ли получить в качестве первого приближения из эйнштейновской теории по крайней мере ньютоновские уравнения движения для системы многих тел и каких отклонений следует ожидать. При этом необходимо показать, что, согласно уравнениям Эйнштейна, общее поле, обусловленное движущимися телами, представляет собой в первом приближении не что иное, как налагающиеся друг на друга ньютоновские поля, соответствующие отдельным массам, и что закон геодезических линий сводится к ньютоновским уравнениям движения в этом поле. Доказательство, довольно простое, было дано самим Эйнштейном. [12]
Это соотношение можно применить для быстрого получения простого и точного решения целого ряда задач для данной геометрии поверхности теплообмена, если имеются расчетные или экспериментальные данные хотя бы только для одной совокупности условий. [13]
Эта формула очень важна для практики, поскольку простого точного решения задачи об отборе упругой жидкости при условии рс const не существует. [14]
Рассмотрим пример установившегося адиабатического течения идеального газа, для которого имеется простое точное решение уравнений газовой динамики. [15]