Предыдущее решение

Cтраница 1

Предыдущее решение дает на конце Ф - я / 2 систему усилий, статически эквивалентную одной силе, параллельной Оу и проходящей через О. [1]

Предыдущие решения, за исключением выражения ( 5), получаются из этой формулы. Это связано с принятым допущением, что поле скоростей в непосредственной близости от частицы не слишком сильно отличается от поля скоростей в идеальной жидкости. [2]

Предыдущее решение ( 6 - 49) дифференциального уравнения дает слишком большие значения прогибов, поскольку, как уже отмечалось ранее, в нем не учитывается влияние искажения поперечных сечений. Из условия симметрии известно, что поперечное сечение в середине пролета балки остается плоским и в нем не могут возникнуть искажения. Однако в соседних сечениях, расположенных слева и справа от середины пролета, возникают поперечные силы соответственно Р / 2 и - Р / 2 и возможно искажение. [3]

Предыдущее решение применимо также к случаям, когда покрывающий малопроницаемый слой имеется лишь в верхнем или в нижнем бьефе, а также к случаю, когда в верхнем бьефе закладывается понур. [4]

Предыдущее решение задачи можно несколько уточнить, заменив линию AnDBn не одной прямой Л0В0, а двумя прямыми А0Е0 и Е0В0 ( фиг. [5]

Предыдущие решения задачи изгиба кругового бруса силами и парами, приложенными к концам ( а также для некоторых других видов нагрузки), были найдены еще X. Головиным [1]; статья Головина осталась неизвестной за границей, и решения Головина были вновь найдены впоследствии несколькими другими авторами независимо от него. [6]

Все предыдущие решения получены для изотермических процессов диффузии в растущих кристаллах. В реальных процессах диффузия происходит в неизотермической среде. Чтобы использовать полученные ранее решения, нужно разделить слиток на области, в которых можно считать коэффициент диффузии постоянным и позонно рассчитывать поле парциальной плотности примесей во всем кристалле. [7]

Сетка конечных элементов с шагом 10 мм. [8]

Уничтожать предыдущее решение не требуется, поскольку таковое исчезает при новом построении сетки КЭ. [9]

Но предыдущее решение, несомненно, имеет преимущество перед этим, поскольку оно выражает величину z непосредственно через хну. [10]

Поэтому предыдущее решение, полученное в предположении, что опорные реакции сосредоточены в вершинах панелей, остается достаточно точным для центрального участка панели. [11]

Из предыдущего решения следует, что на 1 вес. [12]

Анализ предыдущих решений позволяет выбрать параметры d2t2 и rfj 0, что не противоречит общности решения задачи. [13]

Из предыдущего решения следует, что на 1 вес. [14]

В предыдущем решении мы считали, что на границах ящика при х а волновая функция сразу становится равной нулю. В действительности дело обстоит сложнее. Движение электрона с постоянной скоростью внутри ящика описывается плоской волной де Бройля. На границе двух областей II и I ( рис. 12.8), где происходит скачкообразное изменение потенциала, эта волна должна вести себя аналогично электромагнитной волне на границе двух сред с различными показателями преломления ( см. гл. Как известно, такая волна на границе частично отражается, а частично проходит через границу. [15]

Страницы: 1 2 3 4