Известное решение - уравнение
Cтраница 1
Широко известные решения уравнения ( 9) получены Фалькнером и Сканом [2], Хартри [ 6 и 21, стр. [1]
Известное решение уравнения распространения электромагнитных волн соответствует излучению осциллирующего диполя. Однако для физических приложений важны и другие решения, и мы рассмотрим здесь, каким образом их можно классифицировать. [2]
Все известные решения изотермического уравнения в явном виде являются сингулярными, поэтому, несмотря на то что многие общие свойства этого уравнения были изучены ( см., например, Chandrasekhar, 1939), его следует интегрировать численно. [3]
 |
К математической формулировке внутренних задач конвективного теплообмена в прямых трубах. [4] |
При известном решении уравнений гидродинамики (4.4) задача теплообмена (4.1) - (4.3) является замкнутой и однозначной и может быть рассмотрена как отдельная самостоятельная задача. [5]
С помощью известного решения уравнений поля Эйнштейна определяют функцию Гамильтона - Якоби S ( ( 3) G) внутри малой области в суперпространстве. [6]
В ряду известных решений уравнений нестационарной диффузии с различными краевыми условиями представляют интерес обобщения, сделанные Ключкиным [22] для таких промышленных схем проведения экстракционных процессов, как прямоток, противоток и перекрестный ток твердых частиц и жидкой фазы. [7]
Как энергетические условия разделения зарядов, так и известные решения уравнения Власова ( стационарного и зависящего от времени) приводят к выводу, что дебаевская длина - минимальный размер для макроскопических взаимодействий, поэтому максимальная протяженность микроскопических взаимодействий не должна ее превышать. [8]
При w 0 ф1А 0, и из (6.94) получается известное решение уравнений малых колебаний струны. [9]
 |
Зависимости эквивалентного активного сопротивления ( а и модуля эквивалентного реактивного сопротивления ( б преобразователя от удельной электрической проводимости. [10] |
Распределенные индуктивность L0 и сопротивление R0, входящие в модели ( 124) и ( 125), определяются из известного решения уравнений Максвелла для проводящего цилиндра бесконечной длины, помещенного в аксиальное переменное магнитное поле, а распределенная емкость С0 вычисляется по формуле для емкости цилиндрического конденсатора. [11]
Соответственно турбулентная диффузия должна играть преобладающую роль. Хорошо известное решение уравнения диффузии дает возможность оценки характерного времени диффузии от источника на данное расстояние г от него. [12]
При решении пользоваться известным решением уравнения Лапласа в сферической системе координат: ф С1 ( С2 / К2) со 6 К, где Сь С2 и К - постоянные. [13]
Читатель может попытаться увидеть, что происходит с другими известными решениями уравнения теплопроводности, например с фундаментальным решением, под действием этой группы. [14]
Для построения более общих решений уравнения ( 5) в бесконечной линии был предложен ряд весьма мощных методов. Самый старый из них - преобразо - вание Бэклунда - приводит к уравнениям, которые по какому-либо известному решению уравнения ( 5) позволяют найти новое, более сложное решение, содержащее произвольный параметр. [15]
Страницы: 1 2