Изложенное решение

Cтраница 1

Изложенное решение является, конечно, приближенным, так как не учитывает илияпие величины касательных напряжении на но. Кго достоинство состоит и том, что оно позволяет ныянитг, сиособранаую концентрацию касательных напряжений в упругом ядре сечения. [1]

Изложенное решение относится к числу полу эмпирических. Напомним, что формула Кармана, положенная в основу вывода уравнения ( 251), становится неверной вблизи внешней границы пограничного слоя, где все последовательные производные по нормальной к поверхности пластинки координате от осредненной скорости стремятся к нулю. Неверно также допущение о постоянстве напряжения трения во всей области пограничного слоя. [2]

Изложенное решение [72] позволило определить критический момент Мкр, соответствующий точке графика с касательной, параллельной оси кх. Вплоть до этой точки по мере возрастания изгибающего момента все сечения трубы сплющиваются, и изгибная жесткость ее непрерывно уменьшается. По достижении моментом критического значения жесткость трубы достигает такой величины, что дальнейший рост кривизны возможен без увеличения нагрузки. [3]

Изложенное решение распространяется на другие кейнсианские модели экономического роста модели Харрода и Харрода-Домара. [4]

Изложенное решение относится к числу полуэмпирических. [5]

Изложенное решение позволило исключить затраты, связанные с использованием товарной NaCl и созданием солевого хозяйства. [7]

Изложенное решение предполагает непрерывное стекание пленки конденсата с нижней образующей трубы. В действительности же стекание конденсата происходит периодически, отдельными каплями, что не отражается заметно на средней теплоотдаче по всей трубе, поскольку число капель велико и течение сохраняется симметричным. Этому нарушению симметрии пленки конденсата в известной мере препятствует действие поверхностного натяжения. [8]

Изложенное решение предполагает непрерывное стекание пленки конденсата с нижней образующей трубы. В действительности же стекание конденсата происходит периодически, отдельными каплями, что не отражается заметно на средней теплоотдаче по всей трубе лишь потому, что течение пленки и в этом случае остается симметричным относительно вертикальной оси, а измеренные в опытах коэффициенты теплоотдачи представляют некоторые осредненные во времени значения этой величины. [9]

Изложенное решение предполагает непрерывное стекание пленки конденсата с нижней образующей трубы. [10]

В изложенном решении мы с самого начада несколько упростили задачу, предположив матрицу r ub ( t) в ( 116 3) диагональ-вой. Включение в метрику недиагональных компонент цаЪ не меняет описанного колебательного характера эволюции метрики н закона ( 118 16) смен показателей pi, рт рп чередующихся казнеровских эпох. [11]

Схема к примеру расчета взаимодействующих скважин в пласте-полосе. [12]

На основе изложенных решений для одиночной скважины нетрудно по методу сложения фильтрационных течений получить формулы для расчета взаимодействующих скважин. [13]

Тот факт, что в изложенном решении упругое давление предполагается пренебрежимо малой величиной, в значительной мере сужает возможности описания реального течения посредством автомодельных распределений. [14]

Уравнения движения, на которых основано изложенное решение, как указывалось, не содержат сил трения, вызывающих изменение энтропии вдоль линии тока, которое учитывается с помощью коэффициентов неизоэнтропийности. [15]

Страницы: 1 2 3