Cтраница 3
Частным решением уравнения (1.30) служит Ъ УФ, а соответствующее однородное уравнение ( при правой части, равной нулю) только значениями постоянных ] отличается от уравнения (1.3) для вектора перемещения. [31]
Частным решением уравнения с правой частью ( в случае, если b - константа) является постоянная Ыап. [32]
Частными решениями уравнений вида ( 1) являются следующие классы специальных функций - классические ортогональ ные полиномы ( полиномы Якоби, Лагерра и Эрмита), сферические, цилиндрические и гипергеометрические функции. Эти функции часто называют специальными функциями математик ческой физики. [33]
Некоторые частные решения уравнения (8.3) были исследованы К - И. [34]
Найдем частные решения уравнения ( 1), являющиеся полиномами от X, следующим образом. [35]
Получим частное решение уравнения (60.1) еще одним способом - с помощью векторной диаграммы. [36]
Рассмотрим частное решение уравнения (8.21), когда функции / л, / д не зависят от параметра оптимизации. Практически это реализуется для трубного пучка при поперечном обтекании или при продольном обтекании, когда 0амиН; а также для профильных поверхностей, когда отношение проходных сечений ф задано самой конфигурацией канала. [37]
Остается частное решение уравнения с правой частью. [38]
Найти частное решение уравнения у - х У у с начальным условием х ( 1 0 500, у0 0 7240 на отрезке [0,5; 1,5] методом Адамса - Крылова с шагом Л 0 1, учитывая третьи разности. [39]
Исследуем частное решение уравнения ( 11 - 14), соответствующее вынужденному режиму, когда цель перемещается. [40]
Найти частные решения уравнений, удовлетворяют. [41]
Некоторые частные решения уравнения (8.3) были исследованы К - И. [42]
Найдем вначале частные решения уравнения ( 11 - 23), представив их в виде произведения двух функций Х ( х) - Т ( ъ), каждая из которых зависит только от одной переменной. [43]
Рассмотрим частное решение уравнений электродинамики в случае плоских волн, для которых, по определению, в каждой точке плоского сечения, перпендикулярного направлению распространения, напряженности поля имеют одинаковое значение. [44]
Каждое частное решение Jtj уравнения (2.8.1) хорошо описывается его установившимся состоянием при t - - f - со. [45]