Cтраница 3
Известны приближенные решения уравнений Навье-Стокса для так называемого ползущего движения [61], первого предельного случая очень малой скорости ( в более общей постановке - для малых чисел Re), когда силами инерции пренебрегают и учитывают только силы трения, так как силы инерции пропорциональны квадрату, а силы трения - первой степени скорости. [31]
Дано приближенное решение уравнения нестационарной конвективной диффузии методом Бубнова - Галеркина для случая, когда число Пекле достаточно велико. [32]
Рассмотрим приближенные решения уравнения установившейся фильтрации реального газа в пористых средах с частично или полностью необратимыми деформациями пласта. [33]
Множество приближенных решений уравнения ( 1) с точностью е, определенных па одном и том же интервале К С / и принимающих свои значения в S, равномерно равностепенно непрерывно. [34]
Для приближенного решения уравнений (3.2) и (3.3) полагаем, что быстрыми волнами ( hk0Vе вц в) во внешней области 1, формирующими поле излучения в дальней зоне, можно пренебречь. [35]
Сравнение приближенного решения уравнения ( 7) с точным ( 6) приведено ниже. [36]
Для приближенного решения уравнений с совпадающими корнями удобно также проградуировать и днскрн-мннантную параболу. [37]
Для приближенного решения уравнений (2.3) и (2.9) при краевом условии (2.10) был выбран следующий путь. [38]
Для приближенного решения уравнений ( 44), ( 46) можно использовать рассмотренный выше метод замены ядра интегрального уравнения на близкое вырожденное. Следует заметить, что поскольку в уравнениях ( 44), ( 46) ядро интегрального оператора зависит от разности аргументов, то можно использовать более простой способ построения вырожденного ядра на основе полных ортонормированных систем функции, чем в случае ядра общего вида. Рассмотрим какой-либо элементТ в матрице-функции, являющейся ядром интегрального оператора В. [39]
Методы приближенного решения уравнения ( 1), основанные на этой идее, называются вариационными. К ним относятся методы наименьших квадратов и энергетический, рассматриваемые далее в этой главе. [40]
Методы приближенного решения уравнений, рассмотренные в предыдущих параграфах, одинаково применимы к любым уравнениям, как алгебраическим, так и трансцендентным. Вместе с тем можно указать ряд приемов, облегчающих отделение корней и отыскание их приближенных значений, которые пригодны специально для алгебраических уравнений. [41]
Принцип приближенного решения уравнения заключается в том, что необходимо стремиться подобрать такую функцию У, чтобы равенство Н Е приблизительно выполнялось. При этом варьирование у производится любым способом, подчиненным условию нормировки волновой функции. [42]
Метод приближенного решения уравнений переноса (1.16) основан на усреднении производных ди / дх и дв / ch и соответствующей замене их мгновенных значений на постоянные величины. Решение получающихся дифференциальных уравнений в полных производных дает изменение границы испарения внутри частицы во времени, а также зависимость влагосодержания и температуры сферической частицы от теку -, щего положения фронта испарения. Структура окончательных решений получается неожиданно простой. [43]
Для численного приближенного решения уравнений свободных и вынужденных случайных колебаний стержней необходимо знать собственные векторы, характеризующие малые свободные колебания стержней при конкретных краевых условиях. [44]
При графическом приближенном решении уравнений корни получаются довольно грубо, так как невозможно осуществить с высокой точностью измерение абсцисс точек пересечения графика с осью абсцисс. [45]