Дальнейшее решение - задача
Cтраница 2
Дальнейшее решение задачи проведем для случая, когда допустимыми управлениями являются произвольные функции из Z / 2 ( Q), и, следовательно, множество Р в уравнении Беллмана совпадает с пространством вещественных чисел. [16]
Дальнейшее решение задачи состоит в том, чтобы выбрать такрй тип корректирующего контура, амплитудно-фазовая характеристика которого наиболее близко совпадает с расчетной амплитудно-фазовой характеристикой корректирующего устройства. [17]
Дальнейшее решение задачи выполним лишь для случая, когда уравнение v2 - 2v 1 - q2 О, q2 1 - с, имеет пару различных вещественных корней. [18]
Дальнейшее решение задачи проще получается, если в качестве базисных векторов шестимерного пространства брать собственные и присоединенные векторы. [19]
Дальнейшее решение задачи симплекс-методом распадается на ряд этапов, заключающихся в том, что от одного решения нужно перейти к другому с таким условием, чтобы целевая функция не возрастала. Это достигается выбором нового базиса и значений свободных переменных. [20]
Дальнейшее решение задачи зависит от характера полученных дифференциальных уравнений. В данном случае получены независимые друг от друга линейные дифференциальные уравнения второго порядка, и для решения их можем воспользоваться теорией интегрирования таких уравнений, известной из курса математики. [21]
Дальнейшее решение задачи состоит в том, чтобы выбрать такой тип корректирующего контура, амплитудно-фазовая характеристика которого наиболее близко совпадает с расчетной амплитудно-фазовой характеристикой корректирующего устройства. [22]
Дальнейшее решение задачи состоит в том, чтобы выбрать такой тип корректирующего контура, ампли, тудно-фазовая характеристика которого наиболее близко совпадает с расчетной амплитудно-фазовой характеристикой корректирующего устройства. [23]
Дальнейшее решение задачи выполняем так, чтобы методом последовательных приближений найти, при какой концентрация лиганда заданное и найденное по расчету значения ее совпадут. [24]
Дальнейшее решение задачи на рис. 31 проводится для сечений ВВ, СС, DD, EE уже без учета потерь на преодоление статического сопротивления сдвигу. В сечениях GGi, FFi, HH r ММ при проведении дальнейшего расчета учитываем эти потери. [25]
Дальнейшее решение задачи может быть проведено по методам теории возмущений, аналогично тому, как это было выполнено выше для двухатомной молекулы. При этом члены третьего и четвертого порядков рассматриваются как возмущение. Поправка первого приближения, обусловленная кубическими членами, равна нулю, так как в произведение QiQjQk по крайней мере одна нормальная координата входит в нечетной степени. Поправки второго приближения для кубических членов и первого приближе ния для членов четвертой степени имеют одинаковы. [26]
Дальнейшее решение задачи зависит от того, насколько быстро сближаются между собой конечные значения скоростей моля и частиц. [27]
 |
К задаче. [28] |
Дальнейшее решение задачи проводится обычным порядком. Удельный объем в минимальном сечении находится из составленной нами таблицы, значения ftj и v % подсчитываются при помощи таблиц водяного пара при sconst 6 698 кДж / ( кг - К) или находятся по Л, s - диаграмме. [29]
Дальнейшее решение задачи проводится обычным порядком. [30]
Страницы: 1 2 3 4