Другое решение - уравнение
Cтраница 1
Другое решение уравнений Максвелла дает ГЕ - волну, которая существует при соответствующих граничных условиях. [1]
Другое решение уравнения Бесселя, линейно не зависимое с функцией Бесселя 1-го рода, принимает в окрестности точки х - О сколь угодно большие значения. [2]
Два других решения уравнения р ( х) 0 комплекснозначны. Это говорит о том, что р ( х) - функция, не - прерывно возрастающая, если х изменяется от - оо до оо, и, следовательно, ее график пересекает ось х только один раз. [3]
Возможны и другие решения уравнений ( 92), описывающие динамику нестационарной Вселенной. [4]
Известны и другие решения уравнения конвективной диффузии легкой и тяжелой примесей применительно к точечному и линейному источникам, полученные для степенных профилей скорости ветра U и коэффициента турбулентного обмена К. [5]
Таким образом, другого решения уравнения ( 3) в области G быть не может. [6]
Пусть [ i2 ( АО - другое решение уравнения ( 137), отличное от нулевого. N) отличается от f ( V) лишь постоянным множителем. Составим потенциал простого слоя и3 с плот-ностью [ А3 ( Л /) jij ( V) - - C [ i2 f Л /), где с - постоянная. [7]
Если некоторое непродолжаемое решение уравнения ( 1) совпадает с некоторым другим решением уравнения ( 1) хотя бы при одном значении t, то оно является продолжением этого решения. [8]
Все другие решения уравнения sin х а, где а 1, получаются из двух найденных с помощью свойства периодичности синусч. [9]
Все другие решения уравнения sinx а ( а) получаются из двух найденных прибавлением периода. [10]
В предыдущем параграфе рассматривалось лишь одно решение уравнения (2.1.3), а именно гауссов пучок, являющийся основной модой свободного пространства. Существуют, однако, и другие решения уравнения (2.1.3), которым соответствуют пучки с сохраняющейся формой распределения амплитуды поля по поперечному сечению - высшие моды свободного пространства. Все решения (2.1.3) образуют полную ортогональную систему функций, поэтому любое произвольное распределение монохроматического поля может быть разложено по модам свободного пространства. [11]
Таким образом, можно фиксировать произвольное значение спинора & в в точке, а затем с помощью параллельного переноса непротиворечиво продолжить эту величину на всю окрестность выбранной точки. В общем случае не существует других решений уравнения (6.9.3), а следовательно, и твисторного уравнения в левоплоском пространстве. Еще одно линейно-независимое решение существует в том случае, когда спинор VA B C D изотропен и принимает постоянные значения. На этом мы завершаем отступление, посвященное комплексному пространству-времени, и возвращаемся к теории локальных тви-сторов. [12]
 |
Допустимые колебания скрипичной струны. [13] |
Однако, чтобы связать его с другими решениями уравнения Шредингера, нужно посмотреть, как оно решается в действительности. [14]
Уравнение (42.6) называется уравнением гармонических колебаний. В теории линейных дифференциальных уравнений доказывается, что это решение является общим и других решений уравнения гармонических колебаний не существует. [15]
Страницы: 1 2