Периодическая решетка

Cтраница 2

Зеркальные резонансы на решетке типа жалюзи (. - поляризацня, 6 2. а - ф 0, ф 60. б - ф 70, ф 45. [16]

Ошибки, допущенные при изготовлении периодических решеток различной конфигурации, которые широко используются в приборах и устройствах современной радиофизики, электроники, оптики, часто приводят к небольшому сбою их периода. При периодическом сбое, влекущем за собой N-кратное увеличение общего периода решетки, в картине поля, рассеянного такой структурой, появляются N - 1 новых дифракционных спектров. Считается, что влияние ( интенсивность) этих дополнительных спектров ( духов решеток) невелико при малых сбоях. [17]

Двумерная кристаллическая решетка, различные направления которой тождественны индексам Миллера. [18]

Свободный от дефектов кристалл имеет упорядоченную и периодическую решетку атомов. Поэтому необходим удобный способ определения различных плоскостей в кристалле. Как раз такие обозначения и дают индексы Миллера. [19]

Для ослабления волны в лучеводах используются металлические периодические решетки, поляроиды на дихроичных кристаллах и слои поглощающего диэлектрика. [20]

При освещении монохроматическим светом отбеленной голограммы периодической решетки, записанной по внеосевой схеме, кроме традиционных мнимого и действительного изображений решетки, в области действительного изображения одновременно восстанавливаются саморепродукции решетки не только в лучах 1 порядков, но и в нулевом порядке дифракции. [21]

С другой стороны, при обтекании периодической решетки сфер, простирающейся на бесконечное расстояние во всех трех направлениях или только в двух направлениях, перпендикулярных направлению течения, решение уравнений Стокса существует. Хасимото [25] рассмотрел кубические структуры и цилиндрические сетки подобных типов. [22]

Обобщение дискретного преобразования Фурье на случай л-мерной периодической решетки ( л-мерный конечный ряд Фурье) получается следующим образом. [23]

Например, в случае когда ядра образуют периодическую решетку, зная соответствующие электронные состояния, можно было бы рассчитывать тепловые, оптические и магнитные свойства твердого тела, уравнение состояния, распределение электронной плотности ( рис. 1) и энергию сцепления-величины и зависимости, которые можно сравнивать с экспериментальными данными. [24]

Для случая, когда возбуждающие электроды представляют собой конечную периодическую решетку, предлагается использовать приближенный подход, суть которого заключается в следующем. Выделяют внутренние электроды и задают на них то распределение зарядов, которое будет получаться при решении задачи о возбуждении колебаний в полупространстве бесконечной периодической системой электродов. В результате этого число электродов, на которых не известно распределение плотности зарядов, существенно сокращается. [25]

Такая ситуация соответствует тому, что в идеальной периодической решетке волны не рассеиваются. Рассеяние волн, затухание тока возникают из-за того, что реальные кристаллы никогда не обладают идеальной периодичностью. Она нарушается примесями, дефектами решетки, а также тепловыми колебаниями ионов. [26]

Таким образом, при рассеянии плоской волны на слое периодическая решетка играет роль возбудителя высших колебаний в слое-резонаторе. В результате взаимодействия полей этих высокодобротных высших колебаний с полем, прошедшим через слой на основной волне, происходит интерференционное гашение полного прошедшего поля, или запирание слоя. В этот момент плоская волна полностью отражается от слоя с решеткой. [27]

Предполагалось, что бесконечные в одном направлении электроды образуют периодическую решетку и моделируются абсолютно жесткими штампами, имеющими массу, при этом всюду, за исключением электродов-штампов, поверхность свободна от напряжений и граничит с вакуумом. На участках, занятых электродами-штампами, заданы изменяющиеся во времени по гармоническому закону нормальное смещение и потенциал, касательные напряжения под электродом приняты нулевыми. [28]

В кристалле кремния отдельные атомы располагаются в более или менее совершенной трехмерной периодической решетке со структурой алмаза ( фиг. В такой решетке каждый атом окружен четырьмя соседними атомами. [29]

Рассмотрим сперва гипотетический идеализированный кристаллический металл, который обладает абсолютно правильной периодической решеткой с неподвижными ионами ( не совершающими никаких колебаний. Кроме того, по предположению электроны не сталкиваются друг с другом. Поэтому длина свободного пробега электрона в таком кристалле бесконечна, а следовательно, бесконечна проводимость и равно нулю сопротивление. [30]

Страницы: 1 2 3 4