Периодическая решетка

Cтраница 3

Атомы кристалла совершают малые колебания около положений равновесия, образующих правильную периодическую решетку. При изучении различных процессов рассеяния и захвата нейтронов мы должны будем, учитывать как эту периодическую структуру кристалла, так и колебательное движение атомов. Колебательное состояние кристалла мы будем определять заданием чисел колебательных квантов-фононов с различными частотами, волновыми векторами и состояниями поляризации и обозначать через л8, где па - число фононов s - сорта. [31]

Атомы кристалла совершают малые колебания около положений равновесия, образующих правильную периодическую решетку. При изучении различных процессов рассеяния и захвата нейтронов мы должны будем учитывать как эту периодическую структуру кристалла, так и колебательное движение атомов. Колебательное состояние кристалла мы будем определять заданием чисел колебательных квантов-фононов с различными частотами, волновыми векторами и состояниями поляризации и обозначать через 8, где па - число фононов s - сорта. [32]

Атомы большинства веществ, находящихся в твердом состоянии, образуют регулярную периодическую решетку. К ним относятся многие горные породы, металлы и сплавы. [33]

Для получения линейно-поляризованной волны в лучеводе используются описанные в § 4.5 периодические решетки и анизотропные кристаллы. Для преобразования линейной поляризации в круговую или для получения взаимного поворота плоскости поляризации используются принятые в оптике методы, использующие пластины толщиной А. Для этого могут применяться двулучепре-ломляющие кристаллы, такие как кварц, ниобат лития, триглицин-сульфат. [34]

Эффективные массы и параметры энергетических зон Si и GaAs. [35]

В предыдущем параграфе мы выяснили, что в совершенных кристаллах с идеальной периодической решеткой специфика структуры энергетических зон определяет различные характерные свойства веществ. Однако у реальных кристаллов решетка не идеальна, а имеет различные кристаллические дефекты. Поэтому во многих случаях электрические и оптические свойства полупроводниковых материалов имеют отклонения от таковых для идеальных кристаллов. [36]

Если поляризация направлена по оси х, образец можно использовать в качестве периодической решетки, и периодичность можно найти, исследуя селективность отражения этой решеткой. [37]

Обсуждается новый метод вывода уравнения эффективной массы для электрона, движущегося в возмущенной периодической решетке. Этот метод применим, в частности, к проблемам, возникающим в связи с примесными состояниями и циклотронным резонав сом в полупроводниках типа кремния и германия. Развитая теория обобщает обычный метод эффективной массы на случай, когда минимум энергии находится не в центре зоны Бриллюэна, а также на случай вырожденных зон. В последнем особенно важнбм случав обычное уравнение Ванпьо заменяется системой дифференциальных уравнений. [38]

В технике миллиметровых и субмиллиметровых волн широкое применение находят металлические ( диэлектрические) периодические решетки, период которых много меньше длины волны. Они используются в качестве малопрозрачных зеркал открытых резонаторов, аттенюаторов, делителей поляризационных фильтров и пр. Подбором периода р и коэффициента заполнения fy периода металлом можно обеспечить достаточно высокий коэффициент отражения от такой поверхности для электромагнитной волны, у которой вектор Е электрического поля параллелен проводам, и почти полную прозрачность решетки для волны с ортогональной поляризацией. [39]

Таким образом, экспериментально подтверждено, что при освещении монохроматическим светом отбеленной голограммы периодической решетки одновременно восстанавливаются саморепродукции решетки не только в лучах 1 порядков, но и в нулевом порядке дифракции. [40]

Различают два основных класса кристаллических дефектов: дефекты, для которых можно определить усредненную периодическую решетку, и дефекты, для которых это сделать невозможно. Такая классификация искусственна и несовершенна, но она дает удобную отправную точку для дальнейшего рассмотрения. Первый класс дефектов включает в себя в основном локализованные дефекты, включая точечные, такие, как вакансии, атомы внедрения и замещения; сюда также относятся небольшие группы точечных дефектов и локализованные поля напряжений, связанные с точечными дефектами или их группами. В этих случаях дефект окружен трехмерным объемом кристалла, который характеризуется усредненной периодичностью и является системой отсчета или основой, относительно которой измеряются отклонения. Наиболее часто встречающийся пример отклонения от идеальной периодической кристаллической решетки получается в результате тепловых колебаний атомов вокруг своих средних положений в решетке. [41]

Часто утверждают, что атомы совершенного кристалла занимаюг в нем положения, образующие идеальную периодическую решетку. Необходимо, однако, уточнить, как следует понимать выражение занимать положение в кристаллической решетке. Это, конечно, не означает, что в каждый данный момент времени атомы в кристалле образуют идеальную периодическую решетку. При обычных температурах атомы совершают небольшие тепловые колебания вокруг фиксированных положений равновесия, причем средняя энергия колебаний определяется законом равнораспределения. Согласно классической механике, при абсолютном нуле температуры атомы должны покоиться в положениях равновесия, и в этом случае их можно рассматривать как узлы идеальной решетки. Такие нулевые колебания не могут по самой своей природе вызывать рассеяние носителей тока. Поэтому выражение занимают определенное место, относящееся к атомам кристалла, следует понимать в том смысле, что среднее положение каждого атома в идеальном кристалле, если провести усреднение за достаточно большой промежуток времени ( по сравнению с периодом колебаний), совпадает с каким-нибудь узлом идеальной периодической решетки. С достаточной степенью точности можно воспользоваться представлением о том, что при абсолютном Пуле температуры атомы покоятся в узлах решетки и что их беспорядочные смещения при более высоких температурах можно рассматривать как случайные колебания около соответствующих положений равновесия. Такие колебания обычно носят название колебаний решетки, хотя это в некотором смысле не совсем удачный термин, поскольку сама решетка на самом деле фиксирована и не колеблется, будучи геометрической совокупностью точек в пространстве. Вместе с тем такая терминология давно стала общепринятой в специальной литературе. Средняя амплитуда тепловых колебаний решетки, за исключением весьма низких температур, пропорциональна Т1, где Т - абсолютная температура. [42]

Показать, что на границах первой зоны Бриллюэна волновые функции свободного электрона в одномерной периодической решетке с периодом d вырождены. [43]

В частном случае, когда Ф0 АоЕ / Г, дифракционный элемент оказывается периодической решеткой, о которой говорилось выше. [44]

Приципиальное отличие кристаллических материалов от аморфных состоит в том, что в последних отсутствует пространственная периодическая решетка и, следовательно, трансляционная симметрия. Поэтому физические свойства, связанные с наличием трансляционной симметрии, должны стать существенно иными при переходе к аморфным материалам. [45]

Страницы: 1 2 3 4