Любая другая ветвь

Cтраница 1

Любая другая ветвь функции арктангенса отличается от выбранной в (3.9.20) на пп. Величина 1г в (3.9.19), очевидно, не зависит от выбора ветви. [1]

Очевидно, что, как и любая другая ветвь науки, спектральный анализ возник не на пустом месте. Появлению этого метода предшествовали многочисленные исследования, из которых исходили Бунзен и Кирхгоф. [2]

Подобным образом может быть определена проводимость и любой другой ветви. Последовательное ветвь за ветвью нахождение проводимостей приводит к решению общей задачи диагностики цепи. При этом исключается численное обращение матриц узловых сопротивлений, присущее ранее рассмотренным методам диагностики. При данном подходе требуется и меньшее число операций на выполнение экспериментальной и вычислительной частей работы. [3]

Схема, иллюстрирующая теорему о компенсации. [4]

Из теоремы следует, что увеличение тока в любой другой ветви, обусловленное изменением Zt на величину AZ, эквивалентно изменению тока, которое получается при замене существующих генераторов их полными внутренними сопротивлениями и включении последовательно с сопротивлением Zi AZ генератора, напряжение которого на зажимах равно произведению первоначального тока ( it) на изменение полного сопротивления ( AZf) с отрицательным знаком. [5]

Точно такое же уравнение можно получить, если записать выражение для входного сопротивления любой другой ветви. [6]

Схема, иллюстрирующая теорему о компенсации. [7]

Если полное сопротивление в цепи изменяется на величину AZ, изменение тока в любой другой ветви цепи равно току, который протекал бы в этой ветви, если все генераторы в цепи заменить их полными внутренними сопротивлениями, а последовательно с измененным полным сопротивлением включить генератор, напряжение которого на зажимах равнялось бы - / AZ, где i - первоначальный ток, протекающий через измененное полное сопротивление. [8]

В точности такое же уравнение будет получено, если записать выражение для входного сопротивления любой другой ветви. [9]

Повторяя обход вокруг начала координат в том или ином направлении достаточное количество раз, мы можем перейти от исходной ветви wk радикала к любой другой ветви. Очевидно, что после п обходов начала координат в одном направлении мы возвращаемся к исходной ветви радикала. [10]

Если в схеме имеется источник тока, характеристическое сопротивление нельзя рассматривать относительно ветви с источником тока. Его следует рассчитывать относительно любой другой ветви схемы, полагая при этом ветвь с источником тока разомкнутой. [11]

Согласно следствию теоремы 1.2 гл. IX любая другая функция, конформо отображающая область D на круг и 1, как и любая другая ветвь той же отображающей функции, выражается через w ( z) с помощью дробно-линейного отображения круга w 1 в себя. [12]

Совершив достаточное число оборотов около точки 2 - - 0 в должном направлении, можно перейти от одной ветви логарифма в фиксированной точке z ( л0, ) к любой другой ветви. Следовательно, в лю-бой области, не содержащей замкнутых кривых, обходящих точку г - - 0, можно выделить бесконечное множество однозначных и непрерывных ветвей многозначной функции w - - Ln 2, значения которых в каждой фиксированной точке отличаются друг от друга слагаемыми 2k - i. Расширенная плоскость z с разрезом вдоль положительной части действительной осп от точки - г 0 до точки z - не содержит указанных кривых, в силу чего на ней можно выделить бесконечное множество ветвей логарифмической функции. [13]

Во всех ветвях инерционных компонентов направления сигналов от узлов к базе. Такое направление характеризует затраты энергии источников на увеличение кинетической энергии инерционных элементов. В любых других ветвях, соединяющих узлы с базой, кроме ветвей источников, сигналы всегда направлены к базе. [14]

Согласно следствию теоремы 1.2 гл. IX любая другая функция, конформно отображающая. D на круг w 1, как и любая другая ветвь той же отображающей функции, выражается через w ( z) с помощью дробно-линейного отображения круга w 1 на себя. [15]

Страницы: 1 2