Росселанда

Cтраница 1

Росселанда Тм ( R, P) для случая статистического распределения линий согласно Мейеру - Гуди. [1]

Росселанду ( росселандов пробег), U - плотность энергии излучения. Выражение (6.60) хорошо работает в области, занятой оптически толстым веществом. На периферии плазменного факела реализуются условия, когда росселандов пробег оказывается больше размеров области, занятой веществом. В этом случае для определения энергии, потерянной системой ионный пучок-вещество за счет выноса излучения, можно воспользоваться приближением объемного высвечивания. [2]

Расчетные значения коэффициентов поглощения продуктов сгорания в зависимости от коэффициента избытка воздуха по экспериментальной температуре на выходе из топки Г f ( qL. при. [3]

Росселанду приводит к обратно пропорциональной зависимости. [4]

Приближение Росселанда является частным случаем диффузионного приближения. Здесь принимают, что излучение находится в локально-равновесном состоянии. [5]

Использование приближения Росселанда для расчета теплообмена излучением в охлаждаемых топочных камерах доказывает справедливость его применения в широком диапазоне изменения оптической толщины излучающего слоя. [6]

Кроме того, приближение Росселанда имеет силу в точках, оптически далеких от граничной поверхности, и в окрестности поверхности претерпевает разрыв непрерывности, так как не учитывается тепловое излучение, идущее от поверхности. [7]

Ьф - средний по Росселанду пробег фотонов. [8]

Кр - модифицированный усредненный по Росселанду коэффициент поглощения. [9]

Со - суммарный усредненный по Росселанду коэффициент поглощения, определенный по ( 6.17 - 6.19) для неразбавленных продуктов сгорания при а 1 и теоретической температуре горения. [10]

Планковское ( 1 и росселандово ( 2 массовые сечения поглощения в зависимости от заряда ядра атома. kT 100 эВ, р 0 1 г см-3. [11]

Стефана-Больцмана; / R - длина Росселанда, представляющая собой среднюю длину пробега фотона. [12]

Она также позволяет рассчитать среднюю непрозрачность Росселанда, не поддающуюся простому экспериментальному определению, как непрозрачность Планка. Брин и Нардонни [36] проделали аналогичный расчет с учетом колебательно-вращательных полос N0, однако довели его только до температур 9000 К. [13]

Средние по Росселанду ( сплошные линии и по Планку ( штриховые. [14]

На рис. 5.26 приведены средние по Росселанду коэффициенты поглощения фотонов в см2 / г для алюминия ( Z 13), молибдена ( Z 42) и золота ( Z 79) в зависимости от температуры Т в кэВ при плотностях р от 10 - 4 г / см3 до 104 г / см3 с изменением плотности на один порядок для каждой последующей кривой. Характер зависимости коэффициентов поглощения от температуры и плотности зависит от степени ионизации электронных оболочек. Начало ионизации каждой оболочки соответствует уменьшению коэффициента, но затем, когда оболочка ионизуется почти наполовину, возможно заметное увеличение коэффициента поглощения, связанное с ростом влияния спектральных линий. [15]

Страницы: 1 2 3 4