Рост - теплоемкость
Cтраница 3
В области существования ферромагнитного состояния рядом особенностей обладают и немагнитные свойства материалов. У никеля по мере приближения к точке Кюри наблюдаются рост теплоемкости и последующий резкий спад ее в этой точке. На рис. 7.8 показана кривая коэффициента расширения никеля, также имеющая аномалию в точке перехода. Кривые теплоемкости и коэффициента расширения сняты в размагниченном состоянии, но практически не изменяются, если ферромагнетик намагничен до насыщения. [31]
 |
Теплоемкость изотопов азота. [32] |
При 0 К все молекулы оряго-водорода или пар я-дейтерия должны находиться в том ориентационном состоянии, которому соответствует наименьшая энергия. Это связано с поглощением энергии и, следовательно, с ростом теплоемкости. Когда температура становится большой по сравнению с & Elk, распределение молекул ортео - Н2 или napa - D2 по ориентационным состояниям становится неизменным и ориентационное слагаемое теплоемкости приближается к нулю. [33]
Кроме линейной стрикции, кристалл может обладать и квадратичной. Характер фазового перехода определяется тем, какой из эффектов наступит раньше - фазовый переход первого рода из-за роста теплоемкости при квадратичной стрикции или скачок теплоемкости из-за линейной. [34]
Расширение проточной части создает запас мощности турбины без приближения компрессора к помпажной зоне при максимальной нагрузке. Удлинение рабочих лопаток позволяет сохранить оптимальное отношение скоростей и / с1 при некотором увеличении clt так как с ростом теплоемкости продуктов сгорания увеличивается перепад на ступень. [35]
Другой интересной особенностью является здесь спад вязкости в интервале от 2 1 К до Х - точки, который совпадает с ростом теплоемкости в этом же интервале, что означает, так сказать, предварение Х - перехода. Никакой строгой теории здесь не существует; однако если рассматривать модель газа Бозе - Эйнштейна, то этот интервал температур соответствует увеличению теплоемкости идеального газа сверх величины 3 / 2 R вследствие заполнения состояний с низшей энергией. Обсуждалась также возможность того, что в результате флуктуации в Не I могут возникать малые местные включения Не II. Были поставлены эксперименты с очень тонкими капиллярами [101], из результатов которых следовало решить, отли-чается ли чем-либо течение при этих темпера - 30 турах от обычного классического вязкого те - § чения или нет. [36]
Выше температуры перехода, вблизи 400 - 500 К наблюда ется слабое изменение Ср. Рост теплоемкости в области точки Кюри, очевидно, связан с нарушением дальнего магнитного порядка. [37]
Теплоемкость ср частично-кристаллических полимеров вплоть до их Гпл изменяется мало. Небольшой изгиб температурной зависимости Ср ПП вблизи 283 К связан с переходом его аморфной части из стеклообразного в высокоэластическое состояние. Выше температуры 385 К рост теплоемкости частично-кристаллических полимеров начинает постепенно ускоряться, что связано с началом плавления кристаллических образований, приводящим к увеличению подвижности на границах аморфных и кристаллических областей. Большее значение удельной теплоемкости ПП по сравнению с ПЭНД связано с дополнительным вкладом, обусловленным вращением метальной группы. Повышенному значению теплоемкости ПП в широком интервале температур способствуют также заторможенное вращение групп С - СН3, два дополнительных скелетных деформационных колебания и три дополнительных углерод-водородных деформационных колебания. [38]
Выше 0 6 К теплопроводность возрастает более резко и оказывается зависящей от градиента температуры. В общем явление здесь протекает так же, как это описывалось в предыдущем пункте. Это возрастание теплопроводности соответствует росту теплоемкости, наблюдаемому при той же температуре, и, очевидно, происходит вследствие появления возбуждений, отличных отфононного. Ниже 0 6 К теплопроводность не зависит от градиента температур и соответствует изменению теплоемкости с температурой. Различие теплопроводности для двух капилляров с разными диаметрами связано, по-видимому, е неодинаковой средней длиной пробега фонона, являющейся величиной порядка диаметра. Этот эффект вызван, таким образом, рассеянием фононов на границах образца; он наблюдался также на твердых диэлектриках при низких температурах. Результаты опытов, по-видимому, согласуются с теорией Ландау и Халатникова в том, что средняя длина свободного пробега, сильно влияющая на вязкость и теплопроводность, при низких температурах становится очень большой. Это замечание оказывается существенным и при изучении поведения второго звука при самых низких температурах, которое будет рассмотрено в следующем разделе. [39]
Выше 0 6 К теплопроводность возрастает более резко и оказывается зависящей от градиента температуры. В общем явление здесь протекает так же, как ото описывалось в предыдущем пункте. Это возрастание теплопроводности соответствует росту теплоемкости, наблюдаемому при тон же температуре, и, очевидно, происходит вследствие появления возбуждении, отличных от фопошюго. Ниже 0 6 К теплопроводность не зависит от градиента температур и соответствует изменению теплоемкости с температурой. Различие теплопроводности для двух капилляров с разными диаметрами связано, по-видимому, с неодинаковой средней длиной пробега фонона, яиляющейся величиной порядка диаметра. Этот эффект вызван, таким образом, рассеянием фононов на границах образца; он наблюдался также на твердых диэлектриках при низких температурах. Результаты опытов, по-видимому, согласуются с теорией Ландау и Халатникова и том, что средняя длина свободного пробега, сильно влияющая на вязкость и теплопроводность, при низких температурах становится очень большой. Это замечание оказывается существенным и при изучении поведения второго звука при самых низких температурах, которое будет рассмотрено в следующем разделе. [40]
Для реальных кристаллов величина d мала, и влияние стрикционных эффектов может оказаться существенным только в близкой окрестности точки фазового перехода. В этом случае поведение системы при Gi т dV ( fAc) следует картине сильных флуктуации. При дальнейшем приближении к критической точке рост теплоемкости останавливается, и происходит фазовый переход с конечным скачком теплоемкости. [41]
 |
Значения параметров уравнения. [42] |
Поскольку в стеклообразном состоянии трансляционного движения сегментов полимерной цепи ( по крайней мере, в отсутствие внешнего механического поля) практически нет, основным видом теплового движения атомов являются их колебания относительно положений равновесия в узлах аморфной квазирешетки. Размораживание сегментальной подвижности цепей при нагревании полимера выше Tg ( стеклообразный образец) или Тт ( полимерный кристалл) приводит к росту теплоемкости ча счет увеличения равновесного содержания дырок и доли высокоэнергетических поворотных изомеров в цепи. [43]
Найденная так предельная величина Ст, i меньше молярной теплоемкости жидкого, бензола, но больше молярной теплоемкости газообразного бензола. Это находится в соответствии с тем, что при адсорбции на поверхности ГТС три степени свободы поступательного движения молекулы в газовой фазе заменяются на две степени свободы поступательного движения вдоль поверхности и на колебательное движение молекулы перпендикулярно поверхности, а вращение молекулы становится заторможенным. При достаточно высоких температурах либрационные колебания молекул относительно поверхности, как и всякие колебания в молекулярных системах, связаны с некоторым ростом теплоемкости. [44]
При комнатных температурах основной вклад в теплоемкость газа дает поступательное и вращательное движения молекулы. При понижении температуры вращательная теплоемкость заметно убывает. Вместе с ней уменьшается и общая теплоемкость газа. При низких температурах все внутренние степени свободы вымерзают. Двухатомный газ имеет такую же теплоемкость, как одноатомный с той же массой молекул. Повышение температуры сверх значений - 300 К должно приводить к росту теплоемкости за счет колебательных степеней свободы. При еще больших температурах для легких молекул на увеличении теплоемкости может сказаться колебательно-вращательное взаимодействие и отклонение колебаний от гармонического закона, которые мы здесь не учитываем. [45]
Страницы: 1 2 3