Вещество - мишень
Cтраница 3
Способы получения искусственных радиоактивных изотопов в реакциях заряженных частиц и нейтронов с веществом мишени, осуществляемых на ускорителях и в ядерных реакторах, дополняя друг друга, дают возможность получать различные по ядерно-физическим свойствам изотопы одного и того же элемента. А такие широко используемые источники получения РН как радионуклидные генераторы делают доступными продукты распада материнских изотопов для применения их, в принципе, в любое время, что особенно важно в случае короткоживущих дочерних РН. Ниже приведен перечень некоторых циклотронных, реакторных и генераторных ( подчеркнуты чертой) РН, которые в той или иной степени находят применение в ядерной медицине. [31]
При взаимодействии протонов, ускоренных до энергии в несколько Гэв, с веществом мишени одновременно генерируются вторичные частицы с различными массами. Так, например, пучок л - мезонов, полученный на синхрофазотроне, содержит также антипротоны и К - - мезоны. Однако относительное содержание этих частиц в пучке очень езелико: число К - - мезонов непосредственно у мишени составляет 3 - 5 % от числа л - мезонов, число антипротонов в таком пучке еще меньше. Для того чтобы проводить исследования с К-мезонами или антипротонами, их необходимо отделить от интенсивного фона нежелательных частиц. Использование же трековых камер-одного из наиболее эффективных экспериментальных средств современной ядерной физики - требует пространственного разделения частиц пучка. [32]
Метод выщелачивания позволяет перевести радиоактивный изотоп из твердой мишени в раствор, сохраняя вещество мишени в твердой фазе. Выщелачивание горячей водой может использоваться, например, для извлечения радиоактивных изотопов щелочных металлов из облученных нерастворимых соединений щелочноземельных металлов. [33]
 |
Лабораторные источники нейтронов. [34] |
Выход нейтронов при реакциях Y, n дается в расчете на 1 г вещества мишени ( DjO или Be), расположенной в 1 см от источника - квантов. [35]
В эмульсию могут быть введены нерастворимые вещества в виде порошка, так что вещество мишени локализуется в небольших зернах. [36]
Таким образом, величину 2 можно представить как площадь, которую занимают ядра вещества мишени, находящиеся в 1 см3, а сечение а, следовательно, можно считать как эффективную площадь, приходящуюся на одно ядро вещества мишени. [37]
Предполагается, что мишень имеет толщину больше, чем величина пробега частиц в веществе мишени. [38]
Эти процессы используются при химическом разделении радиоактивных веществ, образующихся при нейтронной бомбардировке из вещества мишени того же атомного номера. [39]
 |
Удельные потери иона в холодной мишени. - модели Бете. - - - расчет по модели Линдхарда. [40] |
Zi, AI, Z2, А-2 - атомные номер и масса ионов пучка и вещества мишени соответственно. Удельные потери на свободных электронах рассчитываются аналогично. [41]
В типичном эксперименте по рассеянию на ускорителе частица из ускоренного пучка сталкивается с другой частицей вещества мишени ( обычно это протон) и в результате возможно образование нескольких типов частиц, движущихся в различных направлениях, как это показано на рис. 1.1. Таким образом, перед взаимодействием было начальное состояние ii составленное из двух свободных частиц ( пучка и мишени), а после окончания взаимодействия - конечное состояние /, состоящее часто из многих частиц. [42]
 |
Пробег протонов с энергий 10 МэВ в зависимости от температуры. [43] |
С уменьшением плотности алюминия наблюдается непропорциональное уменьшение пробега, что объясняется нелинейным поведением микроскопических свойств вещества мишени при изменении плотности и температуры, сопровождающимся динамическим поведением каналов энергопотерь. [44]
Формула ( 2) справедлива при условии, что толщина меньше свободного пробега нейтронов в веществе мишени ( / СО. [45]
Страницы: 1 2 3 4