Вещество - мишень
Cтраница 4
Очень часто выбирается реакция, которая имеет достаточно большой выход и в которой получаемый радиоэлемент и вещество мишени имеют различную химическую природу. [46]
Изучение этих рентгеновских спектральных линий показало, что их расположение в пределах непрерывного спектра зависит от вещества мишени, ввиду чего набор этих линий называют характеристическим рентгеновским спектром. Для выяснения происхождения такого спектра важное значение имело следующее обстоятельство: при бомбардировке мишени протонами или альфа-частицами непрерывное излучение не появляется; возникают только характеристические спектры. Если же мишень облучается коротковолновыми рентгеновскими лучами, то от нее исходит излучение, состоящее из смеси рассеянных первичных лучей и характеристического спектра вещества мишени. Эти факты показывают, что рентгеновский линейчатый спектр, по-видимому, связан с возбуждением атомов вещества и обратным переходом в Нормальные состояния. Так как частоты этих линий в десятки тысяч раз превосходят частоты видимого света, то, следовательно, испускание рентгеновских фотонов должно сопровождаться большими изменениями в энергетическом состоянии атома. [47]
Фактор концентрации представляет собой отно-нение удельной активности обогащенной химической фракции к удельной активности нераз - 1еленного вещества мишени; удельная активность определяется как отношение числа радио-щтивных атомов элемента к общему числу атомов этого элемента. [48]
Максимум выхода, однако, падает на ядра-продукты, порядковые номера которых отличаются от порядковых номеров вещества мишени на несколько единиц. Это означает, что наиболее вероятными являются реакции, требующие энергии возбуждения, много меньшей максимально возможной. Уменьшение выходов ядер-продуктов вблизи ядра мишени является, по-видимому, следствием действия запрета Паули, в результате которого малые передачи импульсов бомбардирующей частицей оказываются маловероятными. [49]
 |
Зависимость коэффициента обратного рассеяния г от величины ( / при падении электронов по нормали. [50] |
Расчеты проводились для энергии электронов, равной 10 кэВ; цифрами над линиями показан атомный номер вещества мишени. [51]
Метод Сциларда-Чальмерса не дает результата, если изолированный этим путем радиоактивный продукт легко обменивается изотопами с веществом мишени. В таких случаях большинство атомов отдачи, путем вторичного изотопного обмена, вновь возвращаются в молекулы, из которых они оторвались. [52]
Значения энергии Е и Е2 изменяются в широких пределах в зависимости от типа бомбардирующих ионов и от вещества мишени. [53]
Формула ( 5) верна при условии, что поток нейтронов не искажается рассеянием и поглощением в веществе мишени. При расчетах удобно пользоваться эталонной кривой зависимости плотности нейтронов от расстояния между источником и мишенью. Такая кривая строится по стандарту, в качестве которого удобнее всего брать родий. [54]
Если рентгеновские лучи достаточно высокой энергии и интенсивности направлены на мишень, может возникнуть вторичное излучение рентгеновского спектра вещества мишени. Это явление аналогично флуоресценции в видимой области и имеет большое значение при рентгеновской спектроскопии. [55]
Соотношение между количеством определяемого элемента в пробе и измеренной после облучения радиоактивностью определяется химической природой и физическими свойствами вещества мишени; видом, энергией и числом бомбардирующих частиц; величиной эффективного сечения данной реакции, которая в общем случае зависит от энергии частиц; соотношением периода полураспада, времени облучения и времени, протекшего после окончания облучения; эффективностью регистрации излучения. [56]
Например, чтобы отделить Ш1 от одновременно образующегося 82Вг при облучении урана протонами высокой энергии, в полученный после растворения вещества мишени раствор вносят ( для удержания в растворе брома) бромид и бромат натрия; затем добавляют NaN02 окисляющий только иодид до свободного иода; последний легко отгоняется из раствора, а бром остается в растворе. [57]
В большинстве перечисленных источников эффективно действуют а-частицы различных энергий; кроме того, во всех случаях некоторые частицы взаимодействуют с веществом мишени, только потеряв некоторую долю энергии при прохождении через нее. Поэтому никакие а-источники с толстой мишенью не могут дать монохроматических нейтронов. Экспериментально установлено, что верхний предел энергии нейтронов как от источников Ra-a - Be, так йот Rn - y - Be достигает. [58]
Страницы: 1 2 3 4