Ряд - максимум
Cтраница 4
При значениях z0 1 характеристика направленности рассеянного излучения принимает сложную форму с рядом максимумов и минимумов. По направлению падающей волны ( 1:) интенсивность рассеянного звука наибольшая. Но в этом направлении, как известно, должна получиться тень; это кажущееся противоречие будет разъяснено ниже. [46]
При увеличения 0 в ту или другую сторону от 6 0 интенсивность пробегает ряд максимумов с быстро убывающей высотой. Максимумы разделены в точках 0 - tinfka ( n - целые числа) минимумами, в которых интенсивность обращается в нуль. [47]
При увеличении 9 в ту или другую сторону от 9 0 интенсивность пробегает ряд максимумов с быстро убывающей высотой. Максимумы разделены в точках Ъ - finlka ( я - целые числа) минимумами, в которых интенсивность обращается в нуль. [48]
Таким образом, в освещенной области, вдали от края тени, интенсивность имеет неограниченный ряд максимумов и минимумов, так что отношение / / / 0 колеблется в обе стороны от единицы. Размах этих колебаний уменьшается с ростом w обратно пропорционально расстоянию от края геометрической тени, а места максимумов и минимумов постепенно сближаются друг с другом. [49]
 |
Схема рентгеновского спектрографа.| Кривая отражения рентгеновских лучей от кристалла NaCl. [50] |
Таким образом, кривая интенсивности рентгеновских лучей в зависимости от угла поворота кристалла будет иметь ряд максимумов, которые должны повториться в различных порядках отражения. На рис. 78 приведен пример такой кривой, полученной при отражении от кристалла NaCl излучения рентгеновской трубки с платиновым антикатодом. [51]
 |
Поле излучения на центральной оси поршневой диаграммы. [52] |
Дальнее поле поршневой диафрагмы, имеющей диаметр, сравнимый с длиной волны, также характеризуется рядом максимумов, расположенных на различном расстоянии от излучателя. Количество интерференционных максимумов уменьшается с уменьшением диаметра диафрагмы. Если диаметр становится меньше половины длины волны, то максимумы пропадают, и излучатель ведет себя как сферический излучатель нулевого порядка. [53]
Если представить графически V как функцию азимутального угла внутреннего вращения 9, то получится кривая с рядом максимумов и минимумов, как это показано на рис. 1 а и б, причем минимумы соответствуют более устойчивым конфигурациям молекулы. [55]
 |
Кривые интенсивности рассеянных рентгеновских лучей под. [56] |
Ход кривых интенсивности в наблюдаемом интервале углов характеризуется резким спаданием интенсивности при минимальных углах отсчета и рядом периодически расположенных максимумов. Наличие целого ряда четко выраженных максимумов интенсивности указывает на подавляющее число флюктуации, обладающих одинаковыми размерами. Анализ кривых интенсивности под малыми углами показал, что указанную систему при данных условиях можно отнести к плотно упакованным. [57]
В работе [25] подчеркивается, что дезаккомодация в марганец-цинковых ферритах обусловлена действием нескольких механизмов, приводящих к появлению ряда максимумов на кривой температурного спектра дезаккомодации проницаемости. Практически важным является вывод о том, что оценку изменения величины начальной магнитной проницаемости ферритов за тот или иной промежуток времени при естественном старении следует производить не по величине дезаккомодации, определяемой быстро протекающими диффузионными процессами, а по наличию и величине максимумов их температурных спектров. [58]
 |
График распределения интенсивности при интерференции многих лучей для пластинки Люммера - Герке.| Фотография интерференционной картины, полученной с пластинкой Люммера - Герке. [59] |
На рис. 7.9 показана фотография интерференционной картины ( линии равного наклона), полученной с пластинкой Люммера-Герке и представляющей ряд узких ярких максимумов на темном фоне. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5