Самовоздействие

Cтраница 1

Самовоздействие лазерных пучков на атмосферных трассах отличается рядом особенностей, обусловленных наличием неоднород-ностей метеопараметров и концентраций газов вдоль дистанции распространения. Для тепловых нелинейных эффектов, в частности, сила тепловой линзы оказывается сконцентрированной в нижнем 1 - 3-км слое тропосферы и убывает с высотой. Это приводит к тому, что распространение пучков на вертикальной и наклонной трассах в меньшей степени подвержено нелинейным искажениям, чем на горизонтальных трассах. [1]

Самовоздействие приводит к очень любопытному эффекту, если в разных интервалах полей работают различные механизмы рассеяния. Как показано в монографии [1], может случиться так, что зависимость температуры от амплитуды электрического поля будет описываться S-образной кривой. Состояние электронного газа, соответствующего интервалу полей, на котором температура уменьшается с ростом поля, является неустойчивым. [2]

Изменение формы импульса с расстоянием при плотности энергии WWKp ( a, W WKf - солитонный режим ( б, WWKp - ( в. [3]

Сильные резонансные самовоздействия; 2п - импульсы - резонансные солитоны. До сих пор, рассматривая нелинейное распространение коротких световых импульсов, мы считали, что несущая частота со0 находится вдали от резонансных частот среды и поглощение несущественно. Если несущая частота импульса совпадает с одной из резонансных частот о) р, то для определения поляризации среды нужно пользоваться уравнениями, учитывающими изменение населенностей уровней. При этом поляризацию в поле мощного импульса невозможно разделить на линейную и нелинейную части. [4]

Квазистатическая картина движения фокальной точки самофокусирующегося пучка с относительно медленной модуляцией амплитуды во времени. а - временной ход мощности импульса. б - положение фокальной точки. [5]

Здесь самовоздействия фронта и хвоста импульса существенно различаются. На временах тнл нелинейный отклик (2.2.9) не успевает установиться, поэтому фронт распространяется так же, как в линейной среде. [6]

Режим самовоздействия типа (1.48) возможен для пучков квазинепрерывного ( tr m n lv, ty) и непрерывного излучений и характеризуется проявлением зон покоя при ориентации оси пучка по ветру или достижением на участке трассы линейной скорости сканирования, совпадающей по модулю и направлению с боковым ветром. Самовоздействие пучка в указанных случаях наиболее существенно, так как унос тепла за счет относительного движения среды и пучка отсутствует и газовая линза формируется механизмами теплообмена следующего порядка малости. [7]

Специфика самовоздействия импульсного лазерного излучения в твердофазном аэрозоле обусловлена пространственно локализованным характером стока энергии в среду через тугоплавкие поглощающие центры, что в свою очередь вызывает значительные температурные, акустогидродинамические и термохимические возмущения диэлектрической проницаемости среды как в пространстве между частицами, так и в поперечном масштабе светового пучка. [8]

Схема экспериментальной установки для генерации мощных пико-секундных импульсов. 1 - задающий генератор, выполненный в виде YAG. Nds лазера с активной синхронизацией мод, 2 - волоконный световод длиной 1 4 км, 3 - регенеративный усилитель, 4 - двухпроходный решеточный компрессор. приведены временные распределения интенсивности и частоты в характерных точках схемы. [9]

При самовоздействии в световоде длительность импульса задающего генератора возрастает со 150 до 300 пс, а ширина спектра увеличивается до 5 нм. Частотно-модулированные импульсы инжектируются в регенеративный усилитель на стекле с неодимом. [10]

При самовоздействии импульса СО2 - лазера возможен эффект кинетического охлаждения атмосферы за счет индуцированного излучением быстрого перехода поступательной энергии молекул воздуха в колебательную энергию возбужденных молекул азота. [11]

Схема вырожденного четырсхиолнового взаимодей. [12]

Наличие эффектов самовоздействия и кроесвзаи-модействия является характерной особенностью всех четырехволновых В. Остальные указанные выше комбинации частот от-носятся к процессам четы-рехфотонного смешения. [13]

В результате самовоздействия может, в частности, порождаться вторая гармоника несущей. [14]

Корреляционная функция В н временное распределение интенсивности / пикосекундного импульса на выходе волоконного световода. точки - экспериментальные результаты, сплошная линия - расчетные данные. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5