Cтраница 3
Нелинейные эффекты могут проявляться как самовоздействие волны и как взаимодействие волн между собой. Самовоздействие мощной волны приводит к изменению ее поглощения и глубины модуляции. Поглощение мощной радиоволны нелинейно зависит от ее амплитуды. Частота соударений v с увеличением темп-ры электронов может как расти ( в ниж, слоях, где осн. Изменение п в поле мощной волны приводит к искажению траектории луча. При распространении узконаправленных пучков радиоволн это может привести к самофокусировке пучка аналогично самофокусировке света и к образованию волноводного канала в плазме. [31]
С нелинейными явлениями взаимодействия и самовоздействия волн все чаще приходится сталкиваться в современной лазерной оптике, акустике, физике плазмы. Нелинейные эффекты оказываются весьма существенными и при распространении мощных радиоволн в ионосфере. В современной физике волновых процессов нелинейные волны играют не менее важную роль, нежели нелинейные колебания в физике колебаний систем с сосредоточенными параметрами. [32]
Нелинейные эффекты могут проявляться как самовоздействие волны и взаимодействие волн между собой. Самовоздействие мощной волны приводит к изменениям ее поглощения и глубины модуляции. Поглощение мощной радиоволны нелинейно зависит от ее амплитуды. Изменение v в поле мощной волны приводит к искажению траектории луча. При распространении узконаправленных пучков радиоволн это может привести к самофокусировке пучка аналогично самофокусировке света и к образованию волноводного канала в плазме. [33]
Эффективная интенсивность и пороги эффектов самовоздействия негауссовых лазерных пучков. [34]
Обусловленные нелинейностью показателя преломления эффекты самовоздействия универсальны - они проявляются при распространении мощного лазерного излучения в газах, жидкостях и твердых телах. Интенсивное изучение различных аспектов самовоздействий световых пучков и импульсов, стимулированное открытием самофокусировки света, было начато в середине 60 - х годов. Несомненно, физика самовоздействий и по сей день один из наиболее бурно прогрессирующих разделов нелинейной оптики. Именно при исследовании самовоздействий нелинейная оптика столкнулась с проявлением сильных нелинейных эффектов - временной и пространственной бистабильностью, генерацией структур, оптической турбулентностью - генерацией световых полей, не имеющих даже отдаленных аналогов в линейной оптике. [35]
В процессе волновых взаимодействий и самовоздействий нелинейно изменяется и состояние поляризации волн - возникают поляризац. [36]
Эта система уравнений описывает процессы нелинейного самовоздействия быстро осциллирующих волн, характеризующихся тем, что изменения амплитуды, длины волны и других параметров являются достаточно малыми на расстояниях порядка длины волны и за время, сравнимое с периодом колебаний. [37]
В [3] проведено решение задачи самовоздействия простран-ственно-некогерентных двумерных световых пучков с произвольной шириной частотного спектра на примере среды с локальной кубичной флуктуирующей нелинейностью Керровского типа с учетом инерционности последней. [38]
В последнем случае описание задачи самовоздействия лазерного пучка принципиально не отличается от случая среды с случайно-неоднородным газовым поглощением. [39]
Перейдем теперь к исследованию процессов нелинейного самовоздействия волн в том случае, когда стационарные волны неустойчивы. [40]
Для такого класса пучков отличиями их самовоздействия от когерентных источников являются изменения условий возникновения нелинейных эффектов и характера аберрационных искажений. [41]
Шеме - т о в В. В. Тепловое самовоздействие кольцевых лазерных пучков в движущейся среде. [42]
Соотношения (3.47) - (3.49) определяют задачу самовоздействия в методе уравнения переноса. Ее решение позволяет найти яркость, а через нее - энергетические и когерентные характеристики излучения в нелинейной среде. [43]
Дифракционное расплывание лишь частично компенсируется эффектом самовоздействия ( ср. [44]
ОПТИЧЕСКАЯ БИСТАБЙЛЬНОГТЬ - одно из проявлений самовоздействия света в нелинейных системах с обратной связью, при к-ром определенной интенсивности и поляризации падающего излучения соответствуют два возможных устойчивых стационарных состояния цоля прошедшей волны, отличающихся амплитудой и ( или) параметрами поляризации. [45]