Саффман
Cтраница 1
Саффман [85, 86] при построении своей капиллярной модели пытался найти эту функцию. [1]
Модель Саффмана также пригодна для изучения поперечной дисперсии. Саффман высказал несогласие с предположением Щейдеггера о том, что меченая частица совершает случайные движения, состоящие из статистически независимых прямых ходов, в равные небольшие промежутки времени, поскольку она должна задерживаться дольше в области с меньшей скоростьк движения. Саффман предположил, что путь, проходимый каждой меченой частицей, случаен и что длина направление и продолжительность каждого хода частицы - случайные переменные. Исходя из этого, вычисляют функцию распределения вероятности смещения отдельной частицы флюида спустя данный период времени и находят величину дисперсии. Саффман вновь сделал допущение, что молекулярная диффузия незначительна по сравнению с механической дисперсией. [2]
В предыдущем разделе был идентифицирован коэффициент силы Саффмана. [3]
С помощью такой модели, модифицированной дополнительным учетом силы Саффмана, адекватно описана начальная стадия подъема одиночных частиц пылевидного слоя при воздействии на него ударных волн слабой и средней интенсивности. [4]
Экспериментальные исследования, проведенные в 1950 - 1960 гг. Саффманом и Тейлором, Чуоком и другими, показали, что развитие возмущений плоского фронта вытеснения в пористой среде при нарушении устойчивости происходит в виде неограниченно разрастающихся языков обводнения. [5]
Экспериментальные исследования, проведенные в 1950 - 1960 гг. Саффманом и Тейлором, Чуоком и другими, показали, что развитие возмущений плоского фронта вытеснения в пористой среде при нарушении устойчивости происходит в виде неограниченно разрастающихся языков обводнения. [6]
Модель Саффмана также пригодна для изучения поперечной дисперсии. Саффман высказал несогласие с предположением Щейдеггера о том, что меченая частица совершает случайные движения, состоящие из статистически независимых прямых ходов, в равные небольшие промежутки времени, поскольку она должна задерживаться дольше в области с меньшей скоростьк движения. Саффман предположил, что путь, проходимый каждой меченой частицей, случаен и что длина направление и продолжительность каждого хода частицы - случайные переменные. Исходя из этого, вычисляют функцию распределения вероятности смещения отдельной частицы флюида спустя данный период времени и находят величину дисперсии. Саффман вновь сделал допущение, что молекулярная диффузия незначительна по сравнению с механической дисперсией. [7]
Теоретическое исследование устойчивости водо-нефтяного контакта начато уже сравнительно давно. В работах Саффмана и Тэй-лора [6] и других было получено, что при вытеснении несмешивающихся жидкостей из пористой среды, если подвижность ( отношение проницаемости к вязкости) со стороны вытесняющей жидкости больше, чем со стороны вытесняемой, то движение границы раздела будет неустойчивым. [8]
 |
Зависимость протяженности языков от безразмерного времени. 1 и 3 - М 10. 2 и 4. [9] |
В тех случаях, когда амплитуда возмущения сравнима с длиной волны или больше нее ( кривые 3 и 4 на рис. 50), заметно постепенное снижение ускорения роста возмущений и переход к режиму их равномерного роста. Этот режим соответствует изученному Саффманом и Тейлором стационарному движению языков большой протяженности относительно окружающей их вытесняемой жидкости. [10]
Разработаны новые анизотропные алгебраические определяющие соотношения для тензора напряжений Рейнольдса, позволяющие правильно моделировать турбулентные трехмерные течения, которые не удается описать с помощью традиционных современных полуэмпирических моделей турбулентности. В эти соотношения кроме известного нелинейного слагаемого Саффмана включены новые линейные члены, учитывающие влияние стенки. Проведены численные расчеты нескольких двухмерных и трехмерных турбулентных течений с использованием осредненных уравнений Навье-Стокса. Результаты расчетов сопоставлены с известными опытными данными. [11]
Представлены результаты расчета траекторий твердых частиц, в начальный момент времени лежащих на поверхности пластины и поднимающихся с нее после прохождения над ней слабой УВ. Частица в потоке находится под действием сил Саффмана [28], аэродинамического сопротивления и тяжести. Рассчитываются траектории частиц различного размера, отрывающихся от подложки. Коэффициент Саффмана принят равным 32.3 вместо теоретического значения 6.46, скорость частицы на подложке в начальный момент времени равна нулю. Приводятся зависимости продольной и поперечной скоростей частиц от времени и расстояния от ударной волны, демонстрирующие приближение значения поперечной скорости частиц к скорости газа, наличие максимума в распределении поперечной скорости, обусловленного силой тяжести. Описываются также эксперименты [29], в которых частицы лежат на дне канала, образуя однослойную подложку. [12]
 |
Зависимость высоты подъема частицы сажи от ее положения относительно фронта проходящей ударной волны. [13] |
С дальнейшим ростом размера начинает сказываться торможение частицы из-за увеличения ее массы и высота подъема уменьшается. Приведенные результаты показывают, что при значении коэффициента силы Саффмана cs 32.2 и изменении размера частицы невозможно достичь согласования расчетных и экспериментальных данных. [14]
Кроме того, поднятие частиц пыли вверх связывают с действием на частицы сил Саффмана, Магнуса, турбулентной диффузии и других факторов. [15]
Страницы: 1 2 3