Сверхизлучение
Cтраница 2
Заметим, что при исследовании эффектов сверхизлучения ансамбля электронов-осцилляторов в волноведущей системе трудно исключить влияние полей электродинамической структуры на процесс взаимодействия электронного сгустка с электромагнитным полем структуры, а, следовательно, сложно отделить индуцированное излучение от эффекта сверхизлучения. [16]
В качестве способа увеличения эффективности охлаждения рассмотрено сверхизлучение подсистемы трехуровневых примесей и на основе развитого математического формализма второй главы проведено теоретическое исследование сверхизлучательного режима лазерного охлаждения с использованием вспомогательных коротких лазерных импульсов, а также режим лазерного охлаждения при условии накачки лазерным излучением, промодулированным с частотой фононного перехода. Однако, указанные ниже причины не позволили нам пока провести оценку эффективности охлаждения. [17]
Хотя состояния Дике удобны для иллюстрации идеи сверхизлучения, их нелегко реализовать экспериментально. [18]
 |
Дисперсионная диаграмма, иллюстрирующая режим группового синхронизма в лабораторной ( а и подвижной ( б системе координат. [19] |
В случае группового синхронизма, во-первых, увеличивается частота циклотронного сверхизлучения, а, во-вторых, повышается инкремент сверхизлучательной неустойчивости. Ниже рассмотрим это более подробно. [20]
Кроме того, подача коротких лазерных импульсов для формирования импульса сверхизлучения с последующим охлаждением может снизить эффективность охлаждения, так как спектральная ширина такого импульса может быть значительной. С другой стороны, стоит здесь отметить, что существуют способы получения спектрально узких коротких импульсов от непрерывного узкополосного источника излучения. [21]
В заключение этого раздела укажем на то, что описанные явления сверхизлучения и суперлюминесценции редко наблюдаются на практике, поскольку соответствующих пороговых условий достичь трудно. [22]
Заметим, что наличие знакового множителя перед вторым слагаемым выражает эффект сверхизлучения для всех s ( ср. [23]
 |
Сравнение временных j. [24] |
Пять перечисленных выше свойств характерны как для суперлюминесценции, так и для сверхизлучения. Различие между этими двумя явлениями трудноуловимо и зависит от способа, каким была получена исходная инверсия населенностей. [25]
В случае классических полей с полуцелым спином подробные выкладки [28] показывают отсутствие сверхизлучения. Это обусловлено тем, что скалярное произведение для полей с полуцелым спином является положительно определенным в отличие от случая полей с целым спином. Это значит, что поток вероятности через горизонт событий положителен, а, в силу закона сохранения вероятности, поток вероятности для рассеянного волнового пакета должен быть меньше, чем он был в падающей волне. Рассуждения, основывавшиеся выше на первом законе, неверны потому, что для тензора энергии-импульса классического поля с полуцелым спином не выполняется слабое энергетическое условие. На квантовом же уровне ( на уровне теории элементарных частиц) отсутствие сверхизлучения для фермионных полей можно объяснить тем, что принцип исключения Паули не допускает наличия более чем одной частицы в каждой моде расходящегося волнового пакета, а потому и не допускает, чтобы рассеянный волновой пакет стал мощнее падающего. [26]
В частности, при излучении на квазикритической частоте происходит снижение чувствительности процессов сверхизлучения к разбросу параметров электронов, включая чувствительность к продольной динамике сгустка, вызванной кулоновским расталкиванием и различием начальных скоростей электронов. [27]
 |
Направления волно. [28] |
Недавно Морозов [193] в рамках метода Гайтлера-Ма уточнил известный результат Дике [194] ( сверхизлучение) учетом неразличимости последовательно испущенных системой фотонов. Однако расчет выполнен Морозовым лишь для двух и трех двухуровневых частиц и обобщать его на случай Л атомов рискованно. [29]
Страницы: 1 2 3 4