Сверхизлучение
Cтраница 3
Более поздние работы показали, и это подтвердило наше рассмотрение, что эффекты сверхизлучения должны также появляться в мультипликативных ( факторизованных) атомных состояниях, в которых существует макроскопический атомный дипольныи момент. В этом случае атомы можно рассматривать как осциллирующие диполи, а систему, в некотором ограниченном смысле, можно представить классически. Тем не менее, это все еще квантовая система, и наш анализ может оставить у читателя впечатление, что сверхизлучению всегда присущи квантово-механические аспекты. [31]
Перейдем теперь из подвижной системы координат обратно в лабораторную и обсудим основные характеристики циклотронного сверхизлучения в ней. [32]
Такая 7V2 -зависимость скорости излучения является характерной для кооперативного процесса излучения, который Дике назвал сверхизлучением. Таким образом, скорость излучения частично возбужденной системы может быть много выше, чем скорость излучения полностью возбужденной системы, несмотря на то, что среднее значение полного дипольного момента JJL всегда равно нулю в состоянии Дике. [33]
В качестве количественной иллюстрации процесса сверхизлучения отметим, что в одном из экспериментов была зарегистрирована мощность сверхизлучения, в 1010 раз превышающая мощность спонтанного излучения соответствующего числа атомов. [34]
Тогда из рис. 3.10 получаем lalmax 6 4 10 - 3, что соответствует пиковой мощности циклотронного сверхизлучения порядка 50 МВт. Длительность импульса составляет порядка десяти периодов высокочастотных колебаний. [35]
В работе [134] экспериментально исследовались режимы сверхизлучения, когда длительность импульса накачки значительно превосходит время образования импульса сверхизлучения, что соответствует условиям непрерывной накачки на временах энергетической релаксации Ti - тзь Приведенный здесь расчет, однако, сделан для коротких импульсов; случаю импульса площади тг / 2 соответствует действие длительного непрерывного излучения накачки, выравнивающего населенности состояний, на частоте перехода между которыми действует накачка. [36]
Этот прибор по существу представляет собой просто газовый канал, накачиваемый при помощи сверхбыстрого поперечного разряда, чтобы получить сверхизлучение. Благодаря короткой длине волны излучения азотного лазера он пригоден для возбуждения флуоресценции в различных материалах, а высокая частота повторения позволяет проводить наблюдения с хорошим пространственным разрешением. [37]
В отличие от обычной флуоресценции, когда каждый примесной центр излучает поглощенную энергию независимо от других частиц, в режиме сверхизлучения спонтанное излучение одной частицы связано со спонтанным излучением другой частицы общим полем излучения, а также шумовым полем. Эта связь характеризуется важным параметром тс, получившим название времени самонаведения корреляций. [38]
При большой нелинейности ( / 3 0 9; рис. 3.12 в) индуцированное излучение практически не влияет на процесс сверхизлучения циклотронных осцилляторов. Поэтому эффект сверхизлучения в ансамбле электронов-осцилляторов в присутствии электродинамической структуры может наблюдаться только при значительной нелинейности осцилляторов, которая определяет инкремент развития сверхизлучательной неустойчивости. [40]
Распада г - - 1 Ь; - набЛюдадмый SSlnpa - Л свеР иадУчения ( гаа HP), пиковая идаенсюшо ь сверхизлучения примерно в ю раз превосходит ю тенсивность спонтанного распада. [41]
Но та доля Tjnim волнового пакета, которая поглощается черной дырой, в этом случае также будет отрицательна, ибо неравенство со wQ есть условие сверхизлучения. Такая интенсивность рождения частиц совпадает с тем, что получили Старобинский [16] и Унру [29], рассматривавшие только конечное стационарное решение Керра и пренебрегавшие стадией коллапса. [42]
В заключение этой лекции рассматривается феноменологическая модель электронной турбулентности, связанная с взаимодействием электронных структур, под которыми понимаются малые ансамбли электронов-осцилляторов, для которых имеет место сверхизлучение, а также некоторые экспериментальные работы, посвященные наблюдению эффектов сверхизлучения в электронных потоках. [43]
В этом томе книги рассматриваются такие современные области иследований в электронике сверхвысоких частот, как взаимодействие криволинейных электронных потоков с электромагнитными волнами ( мазеры на циклотронном резонансе), лазеры на свободных электронах, сверхизлучение в электронных потоках, плазменная сверхвысокочастотная электроника, сверхмощные релятивистские генераторы высокочастотного излучения, синхронизация в распределенных системах СВЧ-электроники, вакуумная микроэлектроника. [44]
В заключение этой лекции рассматривается феноменологическая модель электронной турбулентности, связанная с взаимодействием электронных структур, под которыми понимаются малые ансамбли электронов-осцилляторов, для которых имеет место сверхизлучение, а также некоторые экспериментальные работы, посвященные наблюдению эффектов сверхизлучения в электронных потоках. [45]
Страницы: 1 2 3 4