Идеальный сверхпроводник
Cтраница 1
Идеальные сверхпроводники перестают быть идеальными, если они подвергаются механическим напряжениям или когда они становятся слишком тонкими. [1]
 |
Критический ток справа Nb0 33 Та 45 во внешнем магнитном поле, перпендикулярном направлению тока. Диаметр провода 0 38 мм, температура 4 2 К. [2] |
Идеальный сверхпроводник II рода, находящийся в смешанном состоянии, даже при слабых транспортных токах будет обладать конечным электрическим сопротивлением. Это связано с тем, что под действием протекающего тока вихрь начинает перемещаться по сверхпроводнику с определенной скоростью. [3]
Идеальный сверхпроводник II рода, находящийся в смешанном состоянии, даже при слабых транспортных токах будет обладать конечным электрическим сопротивлением. Это связано с тем, что под действием протекающего постоянного электрического тока вихрь, а затем и вся решетка вихрей начинает перемещаться по сверхпроводнику с определенной скоростью. Движущийся магнитный поток приводит к появлению в нормальных областях сверхпроводника электрического поля, что приводит к превращению электрической энергии в теплоту. В результате весь образец может нагреться до температуры, равной критической, и перейти в нормальное состояние. Это означает, что, несмотря на высокие критические магнитные поля ficnz, критические токи в смешанном состоянии чрезвычайно малы. [5]
Идеальными сверхпроводниками являются чистые, механически ненапряженные свинец, олово и ртуть. Электрический ток проходит по поверхности этих проводников. Таким образом, через тонкий слой течет такой же ток, как и через сплошную шину. [6]
Если идеальный сверхпроводник охлаждать во внешнем магнитном поле от температуры выше Тс, то в точке перехода линии индукции будут вытолкнуты из проводника. Этот эффект был обнаружен Мейснером и Оксенфельдом в 1933 г. и получил название эффекта Мейснера. [7]
 |
Конструкция трехфазного сверхпроводящего трансформатора с неметаллическими криостатами. [8] |
К идеальным сверхпроводникам относятся некоторые чистые металлы. [9]
Эти наблюдения заставляют нас пересмотреть концепцию идеального сверхпроводника. Идеальный ( в смысле совершенной структуры) образец, очевидно, может не обладать идеальными магнитными свойствами. Вследствие переохлаждения и перегрева кривые намагничивания такого образца будут обнаруживать большой гистерезис, а фазовые переходы в нем будут в высокой степени необратимы. Для того, чтобы переходы были идеальными в смысле обратимости, в образце должен содержаться хотя бы один небольшой дефект, благодаря наличию которого в образце возникнет зародыш соответствующей фазы, что обеспечит условия для достижения термодинамического равновесия. [10]
Сверхпроводники первого рода ( или пиппардовские сверхпроводники) ведут себя примерно как идеальные сверхпроводники, о которых говорилось выше. [11]
Поэтому соударения с узлами решетки не изменяют энергию электронов проводимости и металл ведет себя как идеальный сверхпроводник с нулевым удельным сопротивлением. [12]
На рис. 2 статьи 1 настоящего сборника показаны зависимости критической напряженности и индукции поля от температуры для некоторых идеальных сверхпроводников. Как видно из этого рисунка, критические напряженности поля идеальных сверхпроводников очень малы. [13]
К последней группе относятся сверхпроводники 3-го рода, называемые также жесткими или неидеальными сверхпроводниками 2-го рода в отличие от рассмотренных выше идеальных сверхпроводников 2-го рода. [14]
Измерения Мендельсона [143] на ртутных цилиндрах представляют собой еще один пример того, насколько близко можно подойти к осуществлению на практике свойств идеального сверхпроводника. В этих опытах образец представлял собой цилиндр, ось которого располагалась параллельно направлению приложенного поля, а измерительную катушку можно было быстро надевать на образец и снимать с него. [15]
Страницы: 1 2 3