Идеальный сверхпроводник

Cтраница 2

Твердые элементы IVa и V рядов характеризуются большими значениями 6, ио из них трудно изготовить образцы, которые по своим свойствам приближались бы к идеальным сверхпроводникам. Одним из наиболее существенных свойств сверхпроводников является скачкообразный характер изменения теплоемкости при переходе из нормальной фазы с теплоемкостью у. Скачок теплоемкости в точке перехода впервые наблюдали Кесзом и Ван-ден - Энде [92] на олове. Несколько позднее Кеезом и Кок [93] измерили величину этого скачка и нашли, что он равен 0 0024 кал / моль К. Вследствие наличия скачка теплоемкости и отсутствия скрытой теплоты переход в сверхпроводящее состояние является классическим примером фазового перехода второго рода. [16]

Твердые элементы IVa и V рядов характеризуются большими значениями в, по из них трудно изготовить образцы, которые по своим свойствам приближались бы к идеальным сверхпроводникам. Одним из наиболее существенных свойств сверхпроводников является скачкообразный; характер изменения теплоемкости при переходе из нормальной фазы с теплоемкостью у. [17]

Приблизительное значение потерь в мощном трансформаторе при 60 гц с чередующимися обмотками из сверхпроводников в функции напряжения. [18]

Если неидеальный сверхпроводник, способный нести значительные токи, применить в трансформаторах с чередующимися обмотками, то наибольший номинальный ток был бы больше, чем номинальный ток, достигаемый в трансформаторах с идеальными сверхпроводниками. [19]

На рис. 2 статьи 1 настоящего сборника показаны зависимости критической напряженности и индукции поля от температуры для некоторых идеальных сверхпроводников. Как видно из этого рисунка, критические напряженности поля идеальных сверхпроводников очень малы. [20]

Недавно были проведены исследования широкого класса материалов с целью получения таких сверхпроводников, которые позволяли бы получать сильные магнитные поля. Эти материалы, известные как жесткие ( или твердые) сверхпроводники, отличаются от мягких сверхпроводников, которые по своим свойствам стоят ближе к идеальным сверхпроводникам. Названия мягкий и жесткий связаны с характером механических свойств материалов, хотя для них характерны и другие различия. В частности, они по-разному ведут себя в магнитных полях, а это в настоящее время представляет самый большой интерес. [21]

У элемента Л1 43 есть еще одно уникальное свойство. Температура, при которой этот металл становится сверхпроводником ( 11 2 К), выше, чем у любого другого чистого металла. Тем не менее есть основания полагать, что сплавы технеция с другими металлами окажутся идеальными сверхпроводниками. [22]

У элемента № 43 есть еще одно уникальное свойство. Температура, при которой этот металл становится сверхпроводником, 11 2 К - выше, чем у любого другого чистого металла. Тем не менее есть основания полагать, что сплавы технеция с другими металлами окажутся идеальными сверхпроводниками. [23]

Существует два решения проблемы предотвращения разрушения сверхпроводимости. Этот метод можно использовать в трансформаторах потому, что вторичный ток, циркулирующий вокруг сердечника, равен по абсолютной величине и противоположен по направлению току первичной обмотки. Чередование секций первичной и вторичной обмоток приводит к близкой к нулю результирующей плотности тока, что в свою очередь приводит к слабому полю, при котором могут быть использованы идеальные сверхпроводники. Конечно, имеется небольшой по величине нескомпенсированный намагничивающий ток в первичной обмотке, но его действие будет слабым, если применить магнито-провод с большой магнитной проницаемостью. [24]

Рассмотрим основные параметры сверхпроводящего состояния. Критической температурой Тс называют температуру, ниже которой удельное электросопротивление р материала становится исчезающе малым. Минимальная величина, соответствующая идеальному сверхпроводнику, составляет р 10 - 24 Ом-см, тогда как остаточное сопротивление меди при 4 2 К составляет 10 - 9 Ом-см, т.е. выше на 15 порядков. [25]

Оказалось, что обменное взаимодействие особенно велико для пар электронов, имеющих противоположные спины и импульсы. При некоторых условиях взаимное притяжение между такими электронами может значительно превышать их электростатическое отталкивание. Благодаря этому сильному взаимодействию электроны проводимости в металлах образуют связанный коллектив, который не может отдавать энергию малыми порциями. При этом соударения с узлами решетки не изменяют энергию электронов проводимости, и металл ведет себя как идеальный сверхпроводник с нулевым удельным сопротивлением. Для того чтобы нарушить связь какого-либо электрона с другими электронами коллектива, необходимо затратить энергию, соответствующую средней энергии тепловых колебаний узлов решетки при температуре перехода Тнр. Поэтому при Т Ткр сверхпроводящее состояние существовать не может. [26]

Неидеалыше магнитные свойства, наблюдавшиеся Шенбергом у свинцового шарика, содержащего примеси, можно считать типичными для поведения сплавов, которые характеризуются устойчивостью отдельных сверхпроводящих областей в очень сильных магнитных полях и наличием больших остаточных моментов, результатом чего является необратимость магнитных переходов. Во многих веществах наблюдается также неполный эффект Мейс-нера, сказывающийся в том, что если эти вещества охлаждать ниже точки перехода в отсутствие поля, то при наложении поля наблюдается значительный поток, проходящий через образец. В этих условиях магнитная индукция внутри образца отлична от пуля. Хотя мы установили, что такое поведение-характерно для сплавов, мы хотим подчеркнуть, что можно получить сплавы, которые по своим свойствам близки к идеальным сверхпроводникам. Вместе с тем известны некоторые сверхпроводящие элементы, которые характеризуются неидеалышми свойствами. [27]

Неидеальные магнитные свойства, наблюдавшиеся Шенбергом у свинцового шарика, содержащего примеси, можно считать типичными для поведения сплавов, которые характеризуются устойчивостью отдельных сверхпроводящих областей в очень сильных магнитных полях и наличием больших остаточных моментов, результатом чего является необратимость магнитных переходов. Во многих веществах наблюдается также неполный эффект Мойс-нера, сказывающийся в том, что если эти вещества охлаждать ниже точки перехода в отсутствие поля, то при наложении поля наблюдается значительный поток, проходящий через образец. В этих условиях магнитная индукция внутри образца отлична от нуля. Хотя мы установили, что такое поведение характерно для сплавов, мы хотим подчеркнуть, что можно получить сплавы, которые по своим свойствам близки к идеальным сверхпроводникам. Вместе с тем известны некоторые сверхпроводящие элементы, которые характеризуются неидеальными свойствами. Элементы групп II, III и IVб ( In, Sn, Hg, Pb и др.) характеризуются идеальными сверхпроводящими свойствами; в особенности это относится к олову. [28]

Было найдено, что переход в сверхпроводящее состояние наблюдается у 22 металлических элементов. Температуры, при которых этот переход имеет место, лежат в диапазоне 0 4 - 11 К. Пожалуй, наиболее идеальным сверхпроводником является белое олово. Если величина измерительного тока стремится к нулю, то ширина ( резкость) перехода близка к 0 001 К. [29]

Было найдено, что переход в сверхпроводящее состояние наблюдается у 22 металлических элементов. Температуры, при которых этот переход имеет место, лежат в диапазоне 0 4 - 11 К. Пожалуй, наиболее идеальным сверхпроводником является белое олово. Если величина измерительного тока стремится к пулю, то ширина ( резкость) перехода близка к 0 001; К. [30]

Страницы: 1 2 3