Лазерный свет

Cтраница 3

Флуктуации плотности могут наблюдаться экспериментально при исследовании рассеяния лазерного света в одноатомных газах. [31]

Схема опыта по наблюдению1 параметрической люминесценции. Преломление на грани кристалла не принято во внимание. [32]

Схема эксперимента показана на рис. 41.12. Параллельный пучок лазерного света, например от аргонового лазера ( Я 0 5 мкм), падает на кристалл ниобата лития. Выходящее из него излучение наблюдается на экране ЕЕ, расположенном в фокальной плоскости линзы L, так что окружности радиуса R в плоскости экрана отвечает угол 6 arctg ( R / f) между осью системы и направлением распространения света, выходящего из кристалла. В отсутствие кристалла на экране видна только одна яркая точка, соответствующая фокусировке лазерного пучка. [33]

Типичная ( 3 М - схема переходов при фотоионизации лантанидов и актинидов ( прямые стрелки означают потоки под действием света, волнистые - спонтанный фотонный распад. [34]

В этом случае спектральный диапазон, охватывающий атомы и лазерный свет, разбивается на М одинаковых отрезков. [35]

Почти во всех задачах оптики, в которых не рассматривается лазерный свет, исходный источник света представляет собой протяженную совокупность независимых излучателей. Такой источник можно с приемлемой точностью рассматривать как некогерентный в смысле определения, данного в предыдущем параграфе, лишь при условии, что оптические элементы, через которые проходит свет, не способны разрешить отдельные излучающие элементы источника. Характер функции взаимной когерентности, создаваемой некогерентным источником, полностью описывается теоремой Ван Цпттерта - Цернике, которая, несомненно, является одной из наиболее важных теорем современной оптики. [36]

Схема кольцевого интерферометра Саньяка. [37]

Для количественного описания рассмотрим рис. 4.2. На нем показано, что лазерный свет входит в интерферометр в точке А и расщепляется светоделителем на пучки, распространяющиеся по часовой стрелке ( Ч) и против часовой ( ПЧ) стрелки. [38]

Данная ситуация реализуется, например, когда торцы стержня нагреваются лучами лазерного света известной мощности. [39]

Зависимость потенциала от абсолютной амплитуды поля ( а и от интенсивности / ( 6 при различных значениях параметра накачки. ниже порога ( а 1, на пороге ( а 1 и выше порога ( а 1. [40]

Несмотря на то, что распределение вероятности ЗР ( Т) интенсивности лазерного света меняется непрерывно по мере перехода рабочей точки лазера из области ниже порога в область выше порога, электромагнитное поле все еще испытывает фазовый переход на пороге. Однако, в отличие от ситуации, с которой мы сталкивались в разд. [41]

Вместе с тем можно было бы ожидать [79], что когерентные свойства лазерного света при наличии большого числа рассеивающих центров ухудшатся. Однако эксперименты, начатые в 1964 г. X. Гумин сом и его коллегами, показали [182], что гетеродинпро ншс лазерного света, рассеянного примесями, осуществимо. [42]

Исследования кремниевой пластины показали, что в случае облучения ее плоской волной лазерного света при различных ширинах полосы и интенсивностях ее проводимость изменяется линейно. [43]

В основе четвертой группы методов получения ударных волн лежит облучение поверхности преграды лазерным светом или потоком электронов. На расстояниях, превышающих толщину слоя, в котор ом поглощается энергия излучения, распространяющиеся волны существенно нестационарны. [44]

В конце 1978 г. эффект несохранения четности был обнаружен в Беркли при пропускании циркулярно поляризованного лазерного света через пары таллия: сечение поглощения для правопо-ляризованных фотонов оказалось больше, чем для левополяризо-ванных, опять в согласии со стандартной электрослабой моделью. [45]

Страницы: 1 2 3 4