Лазерный свет

Cтраница 4

Копированную голограмму получают двумя этапами: сначала снимают голограмму-оригинал, а затем восстановленное лазерным светом изображение вторично голографируют. Процесс копирования позволяет тиражировать голограммы даже в том случае, когда нет возможности повторно работать непосредственно с объектом, например при съемке ценных музейных экспонатов. Кроме того, во время копирования можно добиться некоторого улучшения качества голограммы, а также изменить положение результирующего восстановленного изображения относительно самой голограммы: получить частично или полностью выступающее из голограммы пред-экранное изображение. [46]

Поиски путей создания голографического телевидения ведутся со времени получения первых голографических изображений в лазерном свете. Однако произведенные на протяжении истекших лет оценки до сих пор не привели к появлению каких-либо конкретных идей, которые могли бы быть положены в основу создания систем голографического телевидения. Это обусловлено принципиальными особенностями телевизионных процессов, которые значительно уступают кинематографическим по максимальному количеству информации, которое может быть передано. При этом телевизионные системы более сложные и требуют более значительных затрат на их осуществление. [47]

На основании предыдущего рассмотрения можно считать установленным, что в плазме при облучении ее мощным импульсом лазерного света, а также при инжекции в нее электронного пучка, в частности релятивистского ( см. § 5.2), интенсивно генерируются ленгмюровские колебания. Они связаны с плазмой и не могут из нее выходить. [48]

Важным различием обычных линзовых и голографических систем является использование естественного некогерентного света в первых и чаще всего искусственного лазерного света в последних. Конечно, когерентный свет можно использовать для создания изображения в обычных линзовых системах, и вместе с тем существуют приемы, при которых для создания или восстановления голограмм используется естественный свет, но это не является характерным для обеих систем. [49]

Наконец подчеркнем, что формулу (7.5.26) нельзя использовать во всех ситуациях, даже если речь идет о лазерном свете. Более общее выражение (7.5.24) описывает многие эксперименты по рассеянию. Теперь обратим наше внимание на теорию, лежащую в основе этих экспериментов. [50]

В большинстве рамановских экспериментов с полупроводниками сигнал бывает на 4 - т - 6 порядков слабее, чем упруго рассеянный лазерный свет. В то же время разность частот между рамановским сигналом и лазером составляет всего около 1 % от частоты. Для того, чтобы иметь возможность наблюдать эту слабую боковую полосу вблизи сильного лазерного света, спектрометр должен удовлетворять нескольким жестким условиям. Прежде всего у него должна быть хорошая спектральная разрешающая способность. Современные рамановские спектрометры обычно имеют разрешающую способность ( А / 4А) 104, что легко достигается с помощью диффракционных решеток. Важно, однако, чтобы эти решетки не давали духов и сателлитов, которые можно перепутать с рамановским сигналом. Рамановский спектрометр должен также иметь очень хороший коэффициент подавления рассеянного света. Он определяется как отношение фона рассеянного света ( т.е. света при всех длинах волн, кроме номинальной, на которую настроен спектрометр) к сигналу. Паразитный рассеянный свет возникает из-за несовершенств оптики ( зеркал и решеток) и вследствие рассеяния света от стенок и от частиц пыли внутри спектрометра. Большинство спектрометров имеют коэффициент подавления рассеянного света Ю 4 - - Q-6 g результате паразитный рассеянный свет все еще может быть на несколько порядков сильнее рамановского сигнала. Эту ситуацию можно исправить следующими мерами: а) сделать поверхность образца как можно более гладкой, чтобы свести к минимуму упруго рассеянный свет лазера; б) использовать фильтр, блокирующий лазерный свет ( notch filter); в) использовать последовательно два или более спектрометра. Хорошо сконструированный двойной монохроматор может иметь коэффициент подавления паразитного рассеянного света 10 14, что равно произведению коэффициентов для одиночных монохро-маторов. Такой коэффициент подавления достаточен для рамановских исследований большинства полупроводников. В настоящее время приобрели популярность тройные спектрометры, используемые совместно с многоканальными приемниками, которые будут описаны немного позднее. В этих спектрометрах два монохромато-ра установлены по схеме вычитания дисперсии, играя роль блокирующего фильтра. Третий монохроматор обеспечивает всю необходимую дисперсию для отделения рамановского сигнала от лазерного света. [51]

Схематическое изображение плотности состояний на хвостах зон и в запрещенной зоне для a - Si. ГС и D - - соответственно однократно и двукратно занятые центры свободных связей. Показанные на рисунке значения энергии относятся к положениям уровней в a - Si. H. [52]

Этот результат коррелирует с фактом усиления люминесценции в области низких энергий фотонов, который наблюдается после продолжительного воздействия лазерного света. Итак, можно заключить, что облучение лазером создает некоторые электронные центры, далеко отстоящие от края зоны проводимости. [53]

Схемы голографической съемки ( а и проекции ( б с плекта плоских зеркал. [54]

Окоши ( Япония) в 1976 г. При съемке ( рис. 93, а) объект / освещается лазерным светом 2, который отражается от объекта и направляется зеркалами 3 на го-лографический фотослой 4, на который одновременно подается опорный пучок света 5 от того же лазера. [55]

В предыдущих параграфах мы регистрировали спекл-структуры, просто помещая фотопластинку на некотором расстоянии от диффузного объекта, освещаемого лазерным светом. [56]

Когда регистрация изображения осуществляется только голо-графическим методом, без использования обычных фотоматериалов, а результирующее изображение рассматривается в лазерном свете, восприятие спеклов существенно отличается от рассмотренного выше случая. [57]

Страницы: 1 2 3 4