Отрицательное свечение

Cтраница 3

Благодаря размножению в области между катодом и границей отрицательного свечения число электронов, способных ионизовать, увеличивается и возникает большое число положительных ионов, образующих сильный положительный объемный заряд. Эти положительные ионы двигаются через темное катодное пространство и ударяются о катод. Метастабильные атомы, быстрые невозбужденные атомы ( возникшие благодаря перезарядке) и кванты излучения также попадают на катод и вызывают вторичную электронную эмиссию. Чтобы имело место стационарное состояние, каждый электрон, испущенный катодом, должен произвести такое число ионизации и возбуждений, которое необходимо для освобождения еще одного электрона с катода. [31]

Наиболее важными для спектрального анализа частями разряда являются область яркого отрицательного свечения, расположенного, вблизи катода, и положительный столб. В области отрицательного свечения имеется большое количество быстрых электронов и высокая концентрация ионов. В свечении этой области присутствуют линии с весьма различными потенциалами возбуждения, в том числе трудновозбудимые линии ионов. [32]

Наиболее важными для спектрального анализа частями разряда являются область яркого отрицательного свечения, расположенного вблизи катода, и положительный столб. В области отрицательного свечения имеется большое количество быстрых электронов и высокая концентрация ионов. В свечении этой области присутствуют линии с весьма различными потенциалами возбуждения, в том числе трудновозбудимые линии ионов. [33]

У катода поле достигает большой величины; в направлении к отрицательному свечению оно уменьшается и, пройдя через минимум в фарадеевом темном пространстве, остается, далее, постоянным по всей длине положительного столба, увеличиваясь лишь у самого анода. [34]

Очевидно, что G - коэффициент вторичной эмиссии под действием излучения отрицательного свечения - должен зависеть от параметров темного пространства. [35]

В результате большой плотности п и наличия слабого электрического поля в отрицательном свечении часть положительных ионов диффундирует в темное круксово пространство. На всем пути движения ионов, поступающих из отрицательного свечения, до самого катода не существует таких процессов, в результате которых эти ионы могли бы исчезать или способствовать возникновению новых. На основании закона сохранения электрического заряда плотность тока положительных ионов jf, поступающих из отрицатель - ного свечения, постоянна в катодной области / а const. Из круксова пространства в отрицательное свечение влетают электроны, которые с помощью а-процессоз поддерживают большую плотность зарядоносите-лей. [36]

Распределение выхода аммиака вдоль разрядной трубки при синтезе аммиака из водорода и азота в тлеющем разряде. [37]

Как видно из этого рисунка, максимальное количество аммиака получается в зоне отрицательного свечения, где, согласно измерениям упо мянутых авторов, выход оказывается в 5 4 раза больше, чем в положительном столбе. Как мы видели, при синтезе озона наблюдается обратная картина. [38]

В последнее время у большинства ученых сложилось убеждение, что в пределах отрицательного свечения дуги имеет место практически 100 / - ная ионизация металлического пара. Это обстоятельство, а также низкие значения катодного падения указывают на большую роль ступенчатых процессов ионизации, обладающих большим выходом. [39]

Длина столба положительного свечения, в отличие от протяженности области катодного падения потенциала, отрицательного свечения и темного фарадеева пространства, зависящей от давления газа в разрядной трубке, определяется исключительно длиной трубки. [40]

Давно известно, что при замене плоского катода на полый цилиндрический катод определенного радиуса все отрицательное свечение сосредоточивается внутри цилиндра. Яркость свечения при этом значительно возрастает. Этот тип отрицательного свечения называется свечением полого катода, а разряд, при котором оно возникает, часто называют разрядом с полым катодом. Свечение в полом катоде устанавливается только при определенном соотношении между размерами катода и давлением газа в трубке. [41]

В отличие от сплошного спектра пятна линейчатый спектр, по всей вероятности, исходит главным образом из области отрицательного свечения. С увеличением напряженности поля появляются новые искровые линии, соответствующие все более высоким энергиям возбуждения, в том числе линии однократно и дважды ионизированных ртутных атомов, а также ряд запрещенных линий. Последние оказались расположенными симметрично по отношению к одним линиям и несимметрично по отношению к другим. Сент-Джон и Уайнанс пришли к выводу, что расширение линий и прилегающие к ним участки интенсивного сплошного спектра следует связать с действием электрического поля, изменяющегося в области катодного пятна от небольших до громадных значений. Это прежде всего относится к асимметричным полосам сплошного спектра. Симметричные полосы могут явиться результатом расщепления двух различных линий со сдвигом в противоположные стороны. [42]

Зависимость катодного падения потенциала VQ от приведенного межэлектродного расстояния Dp для различных значений приведенной плотности тока / / /. [ IMAGE ] относится к затрудненному разряду в Н2 с железном катодом. [43]

Если приближать анод к неподвижному катоду ( при / const), то анодное падение исчезает, когда анод достигает зоны отрицательного свечения. При дальнейшем уменьшении расстояния d потенциал начинает возрастать, прежде чем анод попадает в темное пространство. [44]

Энергетическое распределе ние ионов, достигающих катода. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5