Свойство - линза
Cтраница 3
Величина ( d / f) - называется светосчлой линзы. Эта величина характеризует свойства линзы в отношении освещенности даваемых ею изображений. Нередко для характеристики линзы вместо светосилы d - jf2 пользуются величиной djf, именуемой относительным отверстием. [31]
Величина ( dff) называется светосилой линзы. Эта величина характеризует свойства линзы в отношении освещенности даваемых ею изображений. Нередко для характеристики линзы вместо светосилы d2 / / 2 пользуются величиной d / f, именуемой относительным отверстием. [32]
Сферическая аберрация связана со свойством линз неравномерно преломлять периферические и центральные лучи. Первые обычно преломляются в большей степени, чем вторые, и поэтому пересекаются на более близком расстоянии к линэе. В результате изображение точки, рассматриваемой через оптическую систему, распределяется в пространстве между местами пересечения краевых и центральных лучей и приобретает вид расплывчатого пятна. [33]
Однако в общем можно утверждать, что симметричные однопотенциальные линзы имеют более низкие аберрации, чем симметричные двухэлектродные иммерсионные линзы. Если желательно и дальше улучшать свойства линз, то нужно вернуться к асимметричным линзам. [34]
А во всем пространстве, этим самым определяет также всю преломляющую электроннооптическую среду. Это накладывает известные ограничения на свойства электроннооптических линз по сравнению с линзами светооптическими. [35]
Основными операциями обработки изображений являются операции спектрального и корреляционного анализа и пространственной фильтрации. Реализация этих операций базируется на свойстве линзы осуществлять двумерное фурье-преобразование над когерентным оптическим сигналом и возможности синтезировать комплексные фильтры голографическим методом. Поэтому следующий параграф посвящен анализу оптического фурье-преобразования, а вопросы собственно оптической обработки изображений будут рассмотрены в гл. [36]
 |
Основные соотношения между главными элементами линзы и ее перевернутого аналога. а - первоначальная лииза, б - перевернутая линза. [37] |
Для коэффициента аберрации соотношения (5.265) - (5.266) и (5.282) - (5.283) остаются справедливыми. Следовательно, вообще нет необходимости вычислять свойства симметричных замедляющих линз: если известны свойства ускоряющих линз в пространстве объектов и изображений, то всегда можно вычислить эти же свойства для замедляющих линз, используя приведенные выше соотношения. Прямые вычисления свойств замедляющих линз имеют ценность для проверки результатов. [38]
Глазером [16], хорошо аппроксимирует аксиальное распределение магнитной индукции такой линзы вблизи насыщения ( см. разд. Хотя ненасыщенный режим более желателен, детальное исследование свойств линзы, описываемых этим распределением, остается крайне важным, потому что оно позволяет получить не только точное решение уравнения параксиальных лучей, но и аналитически вычислить коэффициенты аберрации. Более того, как оказывается, формула (8.25) описывает ньютоновское поле ( см. разд. [39]
Проведенный анализ показывает, что любое неоднородное осе-симметричное электрическое поле в параксиальной области является электронной линзой. Как известно, в световой оптике преломляющая поверхность в виде гиперболоида вращения обладает свойствами линзы. [40]
Вспомним теперь о принципе Гюйгенса-Френеля: представим себе, что плоскость, примыкающая к линзе справа, заполнена вторичными источниками, излучающими сферические волны. Легко сообразить, что колебания, созданные всеми этими вторичными источниками в точке F - главном фокусе линзы - оказываются синфазными, поскольку опережение по фазе Др ( ж) компенсируется отставанием, возникающим при распространении света от вторичного источника до точки F. Это свойство линзы называется тпаутпохронизмом: все оптические пути ( для любого луча, проходящего от источника через линзу в точку, являющуюся изображением) занимают одно и то же время. [41]
Вспомним, что падающая на линзу волна проходит в диэлектрике, образующем линзу, вблизи оси больший оптический путь, нежели на краю, и, следовательно, волна в центре линзы имеет больший набег фазы, чем на ее краю. Принимая во внимание симметрию линзы, нетрудно понять, что зависимость набега фазы от расстояния до оси линзы должна быть квадратичной. Это свойство линзы и лежит в основе определения квадратичного фазового корректора. Квадратичным фазовым корректором называется идеальный оптический элемент, который, будучи расположен на пути бегущей волны, вносит в нее дополнительный фазовый набег, квадратично зависящий от поперечных координат. [42]
Для коэффициента аберрации соотношения (5.265) - (5.266) и (5.282) - (5.283) остаются справедливыми. Следовательно, вообще нет необходимости вычислять свойства симметричных замедляющих линз: если известны свойства ускоряющих линз в пространстве объектов и изображений, то всегда можно вычислить эти же свойства для замедляющих линз, используя приведенные выше соотношения. Прямые вычисления свойств замедляющих линз имеют ценность для проверки результатов. [43]
В отличие от соленоид, ( длинной) линзы, фокусирующее поле короткой линзы сосредоточено на небольшом участке траектории электронов между предметом и изображением. Для исследования электроннооптических свойств линз необходимо знать траектории заряженных частиц; для расчета траекторий должно быть известно поле, в к-ром происходит движение. Лапласа при заданных граничных условиях. [45]
Страницы: 1 2 3 4