Свойство - симметрия - кристалл
Cтраница 1
Свойства симметрии кристаллов приводят к появлению эквивалентных направлений, неразличимых в отношении тех или иных физических свойств. Связь между симметрией кристалла и симметрией его физических свойств устанавливает фундаментальный принцип Неймана: элементы симметрии любого физического свойства кристалла должны включить элементы симметрии точечной группы симметрии кристалла. [1]
Используя свойства симметрии кристалла цинковой обманки, описанные в гл. [2]
Установленные выше свойства симметрии периодических кристаллов, вообще говоря, не имеют места для несоизмеримых фаз. В частности, они могут обладать осями симметрии не только указанных в § 130 порядков. [3]
Данная глава посвящена в основном кристаллическим решеткам и свойствам симметрии кристаллов и молекул, а также экспериментальным методам определения их структуры. С разнообразными областями применения кристаллов в науке и технике, с интересными экспериментальными методами исследования их свойств читатель познакомится из других курсов. [4]
Данная глава посвящена в основном кристаллическим решеткам и свойствам симметрии кристаллов и молекул, а также экспериментальным методам определения их структуры. С разнообразными областями применения кристаллов в науке п технике, с интересными экспериментальными методами исследования их свойств читатель познакомится из других курсов. [5]
Строение кристаллов описывается кристаллографическими системами, базирующимися на свойстве симметрии кристаллов. В основе каждого кристалла лежит элементарная ячейка, обладающая симметрией, путем многократного параллельного переноса которой по трем кристаллографическим осям координат и образуется реальный кристалл. [6]
А по существу, многие выводы получены только путем учета свойств симметрии кристалла. Во всяком случае те, которые упомянуты здесь. [7]
При расчете структуры зон весьма важную роль играют, как известно, свойства симметрии кристаллов. [8]
Зависимость матричного элемента в (7.70) от волнового вектора оказывает большое влияние на рамановские правила отбора для рассеяния на LO фононе в тех случаях, когда экситоны являются резонансными промежуточными состояниями. Оно позволяет на основании одних только свойств симметрии кристалла найти ненулевые и линейно независимые элементы рамановского тензора И. Нарушение в случае резонанса с экситонами рамановских правил отбора для LO фонона, ранее полученных Лоудоном, наблюдалось Мартином и Даменом [7.104] в CdS и было названо запрещенным рассеянием. [10]
При рассмотрении системы электронов в кристалле мы будем использовать одноэлектронное приближение, позволившее выше эффективно описать свойства сложных атомов и молекул. Форма поля t / ( r -) определяется свойствами симметрии кристалла. Учет остаточного кулоновского и спин-орбитального взаимодействия не вносит серьезных поправок в полученные при этом результаты. [11]
Теорию слабых ферромагнетиков - антиферромагнетиков с небольшим спонтанным ферромагнитным моментом, возникшим из-за наклона магнитных моментов подрешеток, - построил в 1957 г. Дзялошинский [5], основываясь на термодинамической теории фазовых переходов второго рода Ландау и Лифшица. Достоинством этого подхода является то, что он базируется на общих термодинамических соотношениях и существенным образом использует свойства симметрии кристалла. [12]
Брэгг и Вильяме приходят к результату, что в сплавах состава АВ переход от порядка к беспорядку должен произойти в точке Кюри, а в сплавах АВ3 - в точке фазового перехода первого рода. Между тем результаты термодинамического исследования в настоящей работе показывают, что возможность наличия точки Кюри отнюдь не определяется отношением между числами своих и чужих мест для атомов в решетке, а глубоко связана со свойствами симметрии кристалла. В частности, точки Кюри возможны далеко не во всех сплавах состава АВ, например, невозможны уже в таком простом случае, как сплавы типа CuAu. Что касается теории Бете, то им рассмотрен специально случай упорядочения типа ( 3-латуни, для которой точка Кюри термодинамически возможна. Пайерлс рассмотрел упорядочение типа Cu3Au и получил невозможность точки Кюри, что так же не противоречит термодинамической теории. Надо, однако, думать, что это совпадение является чисто случайным и в более сложных случаях не имеет места. [13]
N), характеризующими механические и физико-химические свойства среды, которые в общем случае могут изменяться. Например, некоторые из % к могут быть переменными фазовыми плотностями. Свойства симметрии кристаллов также можно задавать с помощью параметров % ь некоторые из которых могут быть компонентами векторов или тензоров. [14]
Математическая мысль, высвобождая идею из оболочки реального мира и придавая ей самостоятельную жизнь, отказывается тем самым от проникновения в тайны природы. Но в награду за это математика меньше физики связана с течением процессов в реальном мире. В то время как квантовая теория может быть прослежена только до 1900 года, истоки теории групп затеряны в прошлом, едва ли доступном истории; даже наиболее ранние работы по искусству показывают, что уже тогда были известны группы симметрии плоских фигур, хотя их теории была придана определенная форма только в последней части восемнадцатого и в девятнадцатом столетиях. До настоящего времени наиболее важным его применением в естественных науках было описание свойств симметрии кристаллов, однако недавно было установлено, что теория групп имеет фундаментальное значение для квантовой теории; она вскрывает существенные черты, которые не являются следствием ни специальной формы динамических законов, ни специальных предположений о действующих силах. Вполне можно ожидать, что теория групп - именно та часть квантовой физики, которая займет наиболее прочное положение. Две группы, группа вращений в 3-мерном пространстве и группа перестановок, играют здесь главную роль, поскольку, во-первых, законы, которым подчиняются возможные конфигурации электронов, сосредоточенных около неподвижного ядра атома или иона, сферически симметричны по отношению к ядру, а, во-вторых, так как различные электроны, входящие в атом или ион, тождественны, то их возможные конфигурации инвариантны относительно перестановки отдельных электронов. [15]
Страницы: 1 2