Cтраница 2
В предыдущих главах мы видели, что, согласно простому рассмотрению, основанному на теории Ландау, температурная зависимость диэлектрической проницаемости испытывает при фазовых переходах II рода аномалии трех видов. IV), то диэлектрическая проницаемость остается слабо зависящей от температуры в обеих фазах, но одна или несколько ее компонент увеличиваются скачком при переходе в полярную фазу. Для установления этих различий нам не нужно было знать ни физического смысла параметра порядка, ни характера взаимодействий, приводящих к фазовому переходу, достаточно было учесть свойства симметрии кристалла и параметра порядка. [16]
Они показали, что все потенциально активные частоты получаются из рассмотрения отдельной элементарной ячейки; в нашем случае ею является повторяющаяся единица. Они специально подчеркнули, что следует рассматривать только те колебания кристалла, при которых соответствующие атомы во всех элементарных ячейках движутся в фазе. Это так называемые колебания элементарной ячейки или фактор-групповые колебания, которые рассматриваются в гл. Все остальные колебания неактивны ( как основные колебания) в ИК - и КР-спектрах. В зависимости от свойств симметрии кристалла ( или цепи) только часть из Зи колебаний элементарной ячейки оказывается спектрально-активной. [17]
Они показали, что все потенциально активные частоты получаются из рассмотрения отдельной элементарной ячейки; в нашем случае ею является повторяющаяся единица. Они специально подчеркнули, что следует рассматривать только те колебания кристалла, при которых соответствующие атомы во всех элементарных ячейках движутся в фазе. Это так называемые колебания элементарной ячейки или фактор-групповые колебания, которые рассматриваются в гл. Все остальные колебания неактивны ( как основные колебания) в ИК - и КР-спектрах. В зависимости от свойств симметрии кристалла ( или цепи) только часть из Зп колебаний элементарной ячейки оказывается спектрально-активной. [18]
Другим общим свойством кристаллических и аморфных тел является упругость. Относительно малая, но легко измеримая часть общей деформации твердых тел, находящихся под нагрузкой, является по своей природе упругой. Примерами, иллюстрирующими это основное свойство в его чистом виде, могут служить деформации кристаллов твердых минералов ( кварц, алмаз); под равномерно распределенными силами они деформируются на очень малые величины, зависящие только от мгновенных значений нагрузки. По снятии нагрузки эти малые деформации полностью исчезают. Изменения формы зависят от угла между направлением нагрузки и осями кристаллов, а также от свойств симметрии кристаллов. Кроме того, эти изменения пропорциональны приложенным силам. В кристаллофизике такие искажения формы называются упругими анизотропными деформациями. В поликристаллических телах влияние анизотропии отдельных кристаллов взаимно уничтожается в связи с беспорядочностью ориентации осей кристаллов во множестве отдельных кристаллитов, составляющем массу образца. Здесь мы имеем тот же случай, что и в аморфных телах, где отдельные частицы предполагаются субмикроскопиче-ски малыми. В отношении малых обратимых искажений формы обычные твердые тела обладают изотропной упругостью. [19]