Cтраница 3
При t t0 вектор а приводится к а. Но дифференциальное уравнение (5.1), будучи линейным относительно а, имеет единственное решение, принимающее в начальный момент времени определенные начальные значения. Поэтому вектор а должен совпасть с вектором а и, следовательно, векторные линии и интенсивности векторных трубок вектора а должны обладать свойством сохраняемости. [31]
В рассматриваемом случае определения (4.8.21) и (4.8.25) для потока тепла совпадают. В выражении (4.14.6) отсутствует член, связанный с производством переносимой величины. Поэтому можно утверждать, что в отличие от потока энтропии, нарастающего вдоль линий градиента температуры в направлении переноса, тепловой поток обладает свойством сохраняемости. Это обстоятельство и обусловило широкое его использование в аппарате феноменологической термодинамики, а также в практике инженерных тепловых расчетов. Необходимо отдавать себе отчет в том, что явление теплопроводности всегда заключается в самопроизвольном переносе энтропии, а не какого-либо другого свойства. [32]
Рассматривая какую-нибудь векторную линию, соответствующую моменту С, мы обнаружим, вообще говоря, что она состоит из частиц среды, которые в момент t принадлежали различным векторным линиям. Но, в частном случае, может оказаться, что частицы среды, составляющие к моменту t векторную линию, в момент t тоже образовывали векторную линию. Если это последнее обстоятельство имеет место для любых моментов времени t и f и для любых векторных линий данного вектора а, то мы будем говорить, что векторные линии вектора а обладают свойством сохраняемости. [33]
Литиевые батареи обеспечивают удельную энергию по массе до 330 Вт - ч / кг, что в - 3 раза выше, чем у ртутных и серебряных батарей, и в 4 раза выше, чем у щелочно-марганцевых. Использование литиевых элементов дает возможность уменьшать размеры и массу существующей аппаратуры, а также разрабатывать новые устройства с меньшей массой. Кроме того, свойство хорошей сохраняемости этих элементов открывает новые возможности перед конструкторами. [34]
При этом контур L можно взять в любом месте поверхности Е и как угодно малым. Но тогда последнее равенство может быть выполнено только при ш п 0, а это и значит, что поверхность вихревая и, следовательно, вихревая поверхность Е всегда остается вихревой. Значит, Г есть вихревая линия. Таким образом, вихревая линия в дальнейшем движении остается вихревой линией. Вихревая трубка во все время движения также останется вихревой трубкой, так как она образована вихревыми линиями, свойство сохраняемости которых мы доказали. [35]