Cтраница 1
Свойства турбулентности в масштабах К можно рассматривать как локальные. Предполагается, что такая мелкомасштабная турбулентность обладает свойствами изотропности. [1]
Многие свойства турбулентности могут быть выражены через две величины. Одна из них - интенсивность турбулентности j; - является мерой средней кинетической энергии турбулентного движения. [2]
Поэтому мелкомасштабные свойства турбулентности могут быть правильно описаны на основе такой модели. [3]
Если изучаются свойства турбулентности масштабов /, малых по сравнению с основным масштабом турбулентности /, то об этих свойствах говорят как о локальных свойствах турбулентности или как о локальной турбулентности. [4]
Следует заметить, что здесь использовано только одно свойство турбулентности, заключающееся в том, что на стенке турбулентность равна нулю. В большинстве наших рассуждений понятие турбулентного касательного напряжения рассматривалось в том смысле, что величина т в уравнении ( 3) отражает лишь процесс осреднения применительно к уравнениям неустойчивого движения. [5]
По нашему мнению, наиболее вероятное объяснение этого свойства межзвездной турбулентности заключается в том, что различные масштабы движения ( вихри) в межзвездном пространстве более обособлены, чем в случае обычной турбулентности без магнитного поля. Иными словами, в то время как в обычной турбулентности каждый элемент массы принимает участие сразу в движениях многих масштабов, в газомагнитной турбулентности каждый элемент массы в данный момент участвует лишь в одном масштабе движения и принадлежит лишь одному вихрю. Тем самым можно избежать подавления малых вихрей магнитным полем: ведь эти вихри движутся в тех областях, где магнитное поле невелико. Разумеется, эту обособленность не следует понимать слишком буквально-взаимодействие между вихрями различных масштабов все же должно быть, иначе мы возвратились бы к случаю отсутствия малых вихрей, уже описанного выше. [6]
Во второй работе А. Н. Колмогорова ( 1941) общий анализ свойств турбулентности с очень большим Re, опирающийся на применение гипотез подобия, был дополнен соображениями, использующими конкретный вид дифференциальных уравнений гидромеханики. [7]
Правда, строгое доказательство этого предположения ( и вообще того, что из автомодельности эйлеровых свойств турбулентности вытекает автомодельность ее лагранжевых свойств) пока отсутствует. Однако оно представляет собой очень правдоподобную гипотезу, следствия из которой в ряде случаев хорошо согласуются с имеющимися эмпирическими данными о лагранжевых статистических характеристиках. В тех случаях, когда автомодельность эйлеровых характеристик турбулентности устанавливается с помощью соображений размерности, этими же соображениями обычно можно обосновать и автомодельность лагранжевых характеристик, причем получаемые здесь результаты всегда согласуются со сформулированным выше предположением. [8]
Представление о б-коррелированных во времени случайных силах было использовано ( см., например, [191]) при изучении свойств однофазной турбулентности. В работах [28, 32, 33] нелинейное уравнение Фоккера - Планка применялось при исследовании так называемых диссипативных структур ( к числу которых относятся, например, циркуляционные движения в слое жидкости, возникающие под воздействием вертикального градиента температуры), а также при изучении кинетики химических реакций. Имеется много других процессов переноса, для описания которых можно в рамках известного приближения использовать уравнение Фоккера - Планка. [9]
Спектр при релятивистских энергиях является степенным с показателем у, зависящим только от степени сжатия в ударной волне и не зависящим от свойств турбулентности в окрестности фронта. Как отмечено Крымским ( 1977), последнему значению отвечает случай замагниченной тепловой плазмы, в которой движется сильная ударная волна. [10]
Такая модель, конечно, является фиктивной, так как подобные силы не имеют реальных аналогов. Поэтому мелкомасштабные свойства турбулентности могут быть правильно описаны на основе такой модели. [11]
Очевидно, что у нее много общего с обычной гидродинамической турбулентностью. Поэтому мы сначала кратко напомним свойства крупномасштабной динамической турбулентности. [12]
Иначе ведет себя в турбулентном потоке косой скачок. Амплитуда и частота его колебаний целиком определяются свойствами турбулентности в набегающем потоке. В отсутствие турбулизатора скачок практически неподвижен, а при установке перед соплом турбулизи-рующей решетки амплитуда его колебаний, измеренная в 50 мм от кромки пластины, составляла 2 - 3 мм при частотах колебаний до 10 - 20 кгц. При этом скорость и частота перемещений скачка соответствует пульсациям скорости в набегающем потоке. [13]
Такие исследования позволили получить ряд ценных сведений о физической природе и свойствах турбулентности и удовлетворительно ответить на ряд важных практических вопросов. [14]
Мелкомасштабными называются пульсации, для которых А, меньше величин характерных длин, определяющих область, где происходит турбулентное движение. Такие пульсации имеют значительно меньшие амплитуды и представляют сравнительно малую часть общей кинетической энергии потока. Если изучаются свойства турбулентности масштабов К, малых по сравнению с основным масштабом турбулентности I, то об этих свойствах говорят как о локальных свойствах турбулентности или о локальной турбулентности. [15]