Cтраница 1
Свойства уравнения ( 1) определяются как свойствами функций F и Ft, так и характером конкретной задачи, поставленной в связи с этим уравнением. [1]
Свойства уравнения (10.2.4) для малых 6 и для общего основного кинетического уравнения при больших Q оказываются очень схожими. К обоим случаям применимы многие схожие идеи и методы. На разницу же между этими двумя случаями зачастую не обращают внимания. А - ведь кроме разного физического значения между ними существует важное математическое различие. [2]
Свойства уравнения, которому удовлетворяет / ( t, r, v), существенным образом зависят от характера взаимодействия частиц, а также от других факторов. [3]
Свойства уравнений машины сохранятся, если индуктивности определять из расчета поля, не используя понятия магнитной проводимости. Можно даже сохранить последующие обозначения в уравнениях, если формально ввести проводимости, разделив индуктивности на соответствующие постоянные величины. [4]
Свойства уравнений переноса для течений, мало отличающихся от изоэнтропических, удобно исследовать в одномерном случае. Мы рассматриваем одномерную задачу для того, чтобы уменьшить математические трудности, встречающиеся при изучении общих физических свойств течения. [5]
Неудобным свойством уравнений коэффициента теплоотдачи является наличие дробных степеней, что удлиняет продолжительность расчета. [6]
Это свойство уравнений Максвелла называют принципом двойственности. Его применяют для решения задач электродинамики, двойственных уже решенным. [7]
Применяя свойства уравнений и выполняя тождественные преобразования, мы последовательно заменяли одно уравнение другим, равносильным ему. [8]
Это свойство уравнения (4.6.1) называется приводимостью. [9]
Все свойства уравнений с одним и двумя неизвестными справедливы и для системы уравнений с тремя неизвестными. Поэтому для решения данной системы применимы те же способы, что и для системы двух уравнений с двумя неизвестными. [10]
Это свойство уравнения (52.15) позволяет применить следующий прием, иногда значительно облегчающий вычисления. Пусть в решаемом нами уравнении (52.1) правая часть вещественная. [11]
Это свойство уравнений Лагранжа называют их ковариантностью. [12]
Это свойство уравнений движения называют инвариантностью относительно обращения времени. Это место является отправной точкой для доказательства соотношения детального равновесия. [13]
Это свойство уравнений Гамильтона называют электромагнитной инвариантностью. [14]
Это свойство уравнения первого рода создает большие трудности при практическом использовании таких уравнений, а, между тем, целый ряд физических процессов описывается именно такими уравнениями ( см. [5]; некоторые физические примеры приведены в гл. Малая погрешность в задании входных данных может столь сильно изменить решение, что оно не будет иметь ничего общего с тем физическим процессом, который описывает уравнение, и даже может привести к тому, что решение просто не будет существовать. [15]