Cтраница 1
Свойства функций состояния F и G позволяют установить связь между максимальной работой и теплотой того же процесса. [1]
Свойства полного дифференциала соответствуют свойствам функции состояния. [2]
В этом случае теплота процесса приобретает свойства функции состояния и не зависит от пути процесса. [3]
Если давление или объем постоянны, то теплота приобретает свойства функции состояния. Количество энергии при одном направлении процесса равно количеству энергии при противоположном направлении. Тепловой эффект прямой реакции равен тепловому эффекту обратной реакции с обратным знаком. [4]
Таким образом, теплота ( и работа) приобретает свойства функций состояния системы только при определенных условиях. [5]
Учитывая, что теплота и работа в конкретном термодинамическом процессе приобретают свойства функции состояния ( см. разд. [6]
Отсюда для квазистатического процесса максимальная ( полезная) работа й квази также приобретает свойства функции состояния и будет равна убыли энтальпии системы. [7]
Таким образом, для квазистатического процесса при рассмотренных условиях максимальная работа WTV приобретает свойства функции состояния и будет равна убыли энергии Гельмгольца. [8]
Отсюда для квазистатического процесса максимальная ( полезная) работа № квази также приобретает свойства функции состояния и будет равна убыли энтальпии системы. [9]
Отметим, что теплота и работа ( каждая в отдельности) не обладают свойством функции состояния, выражаемым уравнением ( 1 3) или ( 1 5) и присущим внутренней энергии. Теплота и работа процесса, переводящего систему из состояния 1 в состояние 2, зависят, в общем случае, от пути процесса, и величины 6Q и оА не являются дифференциалами функции состояния, а суть просто бесконечно малые величины, которые мы будем называть элементарной теплотой и элементарной работой. [10]
Отметим, что теплота и работа ( каждая в отдельности) не обладают свойством функции состояния, выражаемым уравнением ( 1 3) или ( 1 5) и присущим внутренней энергии. Теплота и работа процесса, переводящего систему из состояния / в состояние 2, зависят, в общем случае, от пути процесса, и величины 6Q и 6 / 4 не являются дифференциалами функции состояния, а суть просто бесконечно малые величины, которые мы будем называть элементарной теплотой и элементарной работой. [11]
Отметим, что теплота и работа ( каждая в отдельности) не обладают свойством функции состояния, выражаемым уравнением ( I, 3) или ( I, 5) и присущим внутренней энергии. Теплота и работа процесса, переводящего систему из состояния / в состояние 2, зависят, в общем случае, от пути процесса, и величины 8Q и 8Л не являются дифференциалами функции состояния, а суть просто бесконечно малые величины, которые мы будем называть элементарной теплотой и элементарной работой. [12]
Так как Н U PV является функцией состояния, то теплота QP при Р const также приобретает свойства функции состояния. [13]
Отсюда для квазистатического процесса при рассматриваемых условиях максимальная ( полезная) работа ( № Квази) приобретает свойства функции состояния и равна убыли энергии Гиббса. [14]
Так как Я U PV является функцией состояния, то теплота QP при Р const также приобретает свойства функции состояния. [15]