Cтраница 1
Собственные значения энергий могут - образовывать либо дискретную последовательность уровней энергии, либо непрерывную последовательность ( сплошной спектр), либо и то и другое вместе. Это - первая особенность квантовой статистики по сравнению с классической механикой, в которой величина U, являясь непрерывной, всегда образует сплошной спектр. Вторая особенность состоит в том, что каждому уровню энергии может соответствовать не одна, а несколько собственных функций. В этом случае число собственных состояний частиц, связанных с данным значением энергии, характеризует вырождение уровня. Если кратность вырождения, соответствующая некоторой энергии Ei, например, равна gi, то и число собственных состояний, соответствующих этой энергии, равно gt, и в этом случае говорят о g - кратяом вырождении i - ro энергетического уровня. Поскольку каждое собственное состояние ( первый постулат) имеет одинаковую вероятность реализации, то вырождение gt называется также априорной вероятностью или статистическим весом данного энергетического уровня. [1]
Собственные значения энергии называются энергетическими уровнями. [2]
Собственные значения энергии можно найти, если предварительно упростить гамильтониан. [3]
Собственные значения энергии W являются значениями, для которых это уравнение обладает решениями, обращающимися в нуль в начале координат, и остающимися конечными на бесконечности. [4]
Собственное значение энергии электрона, определенное из уравнения Дирака, может быть не только положительным, но и отрицательным. [5]
Каковы собственные значения энергии, полученные с помощью правила Бора-Зоммерфельда - Крамерса. [6]
Каковы собственные значения энергии, получающиеся в этом случае из правила квантования Бора-Зоммерфельда - Крамерса. [7]
Найдем собственные значения энергии и соответствующие им собственные функции для частицы, находящейся в бесконечно глубокой одномерной потенциальной яме. [8]
Ищется собственное значение энергии Е, для которого дифференциальное уравнение обладает тождественно не равным нулю решением у ( х) и которое при всех ( вещественных) х остается ограниченным. [9]
Поэтому собственные значения энергии р-орбиталей в первом приближении определятся диагональными матричными элементами. [10]
Поэтому собственные значения энергии р-орбиталей в первом приближении определятся диагональными матричными элементами. [11]
Определить собственное значение энергии Et атома водорода в ls - состоянии, собственная функция которого сферически симметрична: т з ( r) ае-аг, где а и а - некоторые константы. [12]
Спектр собственных значений энергии может быть как дискретным, так и непрерывным. Действительно, для собственных функций дискретного спектра интеграл J Ф 2 dq, взятый по всему пространству, конечен. Это, во всяком случае, означает, что квадрат Ф 2 достаточно быстро убывает, обращаясь на бесконечности в нуль. [13]
Спектр собственных значений энергии может быть как дискретным, так и непрерывным. Действительно, для собственных функций дискретного спектра интеграл f Ф 2 dq, взятый по всему пространству, конечен. Это, во всяком случае, означает, что квадрат Ф 2 достаточно быстро убывает, обращаясь на бесконечности в нуль. [14]
Зависимость собственного значения энергии Е от k для электрона в одномерной цепочке атомов. [15]