Cтраница 2
Рассмотрим трансформационные свойства параметра порядка. [16]
Сравним теперь трансформационные свойства механического и электромагнитного количества движения. [17]
О трансформационных свойствах некоторых физических величин в общей теории относительности, Докл. [18]
Мы рассмотрели трансформационные свойства г) - функции относительно преобразования Лоренца в рамках частной теории относительности. Если перейти к общей теории относительности, то, для того чтобы сделать возможным введение понятия полувектора, необходимо иметь в каждой точке пространства-времени ортогональную ( точнее, псевдоортогональную) систему отсчета. [19]
МС, трансформационные свойства операторов lx, Jy и Jz при действии каждого из элементов группы МС получаются из результатов, приведенных в табл. 7.1. Так как матричные элементы направляющих косинусов зависят только от углов Эйлера [ см. формулу (7.52) ], их трансформационные свойства в группе МС также следуют из табл. 7.1, если определены вращения, эквивалентные элементам группы МС. [20]
Чтобы определить трансформационные свойства гамильтониана Н относительно действия (7.10.223) представления L ( G), мы должны еще определить, как преобразуется К. [21]
Если учесть трансформационные свойства первого билинейного коварианта в табл. 2, а, то очевидно, что выражение (3.7) является скаляром. Если учесть, что второй билинейный ковариант в табл. 2, в обладает трансформацией ными свойствами 4-вектора, то ясно, что выражение (3.9) есть скаляр. Если же мы взглянем на табл. 2, г, то обнаружим, что выражение (3.10) есть скаляр относительно собственной группы Лоренца, но не является скаляром относительно несобственных преобразований Лоренца. Комбинируя теперь любой из билинейных ковариан-тов табл. 2 либо с одним или несколькими бозонными полями, либо с билинейными ковариантами ( одним или несколькими), мы получаем скаляры, входящие в полный лагранжиан и отвечающие взаимодействиям различного типа. [22]
Таблица включает также трансформационные свойства координат и соответствующих комбинаций координат. [23]
Таким образом, трансформационные свойства векторов электрического и магнитного полей Е и В определяются преобразованиями Лоренца ковариантпого антисимметричного тензора второго ранга. [24]
Заметим, что трансформационные свойства волновой функции при ортогональных преобразованиях (13.10) тесно связаны со спином частиц. В частности, ранг тензора преобразования волновой функции численно равен спину частицы, выраженному в единицах постоянной Планка и. В соответствии с этим скалярные ( и псевдоскалярные) волновые функции должны описывать частицы со спином, равным нулю. [25]
Теперь, используя известные трансформационные свойства векторов при вращении, определим, как спиноры преобразуются при вращении. [26]
Особый интерес представляют трансформационные свойства тензора восприимчивости при различных преобразованиях системы координат. Эти свойства полно отражают свойства симметрии среды, которые в свою очередь важны для определения вида тензора второго ранга линейной восприимчивости Хар-Рассмотрим, например, среду, свойства симметрии которой таковы, что независимо от ориентации по отношению к заданному полю наведенная поляризация всегда направлена вдоль поля. Более того, если амплитуда поляризации, наведенной данным полем, не зависит от ориентации среды, то диагональные элементы тензора восприимчивости равны друг другу. [27]
Особый интерес представляют трансформационные свойства тензора восприимчивости при различных преобразованиях системы координат. Эти свойства полно отражают свойства симметрии среды, которые в свою очередь важны для определения вида тензора второго ранга линейной восприимчивости х з - Рассмотрим, например, среду, свойства симметрии которой таковы, что независимо от ориентации по отношению к заданному полю наведенная поляризация всегда направлена вдоль поля. Более того, если амплитуда поляризации, наведенной данным полем, не зависит от ориентации среды, то диагональные элементы тензора восприимчивости равны друг другу. [28]
Остановимся сначала на общих трансформационных свойствах, которым должны удовлетворять согласно теории относительности любые уравнения полей и элементарных частиц, в том числе уравнения теории Максвелл а - Лорентца, описывающие электромагнитное поле заряженных частиц. [29]
II показано, что трансформационные свойства компоненты аху тензора а аналогичны трансформационным свойствам произведения ху. Для спектроскопии комбинационного рассеяния интерес представляют трансформационные свойства компонент тензора рассеяния. [30]