Среднее значение - проекция
Cтраница 1
Среднее значение проекции на указанное направление импульса молекулы, обусловленного ее хаотическим тепловым движением, равно нулю. Отличная от нуля средняя проекция импульса возникает только за счет поступательного движения газа и равна ти. Эту величину мы и называем импульсом поступательного движения молекулы. [1]
В то время как среднее значение проекции момента диполя на направление Е0 при отсутствии поля равно нулю, среднее значение произведения ее на проекцию момента всего образца А отлично от нуля. [2]
Вычислим, каково будет среднее значение проекции электрического момента Ог в таком состоянии. [3]
Следовательно, результат восстановления равен разделенному пополам среднему значению обратных проекций, проинтегрированных по ср. [5]
Таким образом, в бесконечно большом поле среднее значение проекции равно максимально возможному, согласно квантовой механике, значению проекции вектора магнитного момента 25 / / в однако меньше абсолютной величины момента - 2 - / 5 ( 5 1) мв - При переходе к классическому случаю эти величины должны совпадать. [6]
 |
Кривая намагничения Gd2 ( SO4 3 8Н2О при Т - 1 3 К. Сравнение с теорией. [7] |
Таким образом, в бесконечно большом поле среднее значение проекции равно максимально возможному по квантовой механике значению проекции вектора магнитного момента 2S iB, но меньше абсолютной величины момента 21 S ( S - j - I) J-B. Однако при переходе к классическому случаю эти величины должны совпадать. [8]
Получив общее выражение статистического интеграла Q, вычислим средние значения проекций вектора h для цепи, на которую действует сила ffx. [9]
Доказать, что в стационарном состоянии дискретного спектра среднее значение проекции импульса частицы равно нулю. [10]
Доказать, что в стационарном состоянии дискретного спектра среднее значение проекции импульса частицы равно нулю. [11]
Для определения этой зависящей от температуры эффективной поляризуемости определим среднее значение проекции момента молекулы на ось поля. [12]
Если пренебречь равновесной поляризацией ядерного спина в момент образования РП, то среднее значение проекции спина на направление внешнего магнитного поля равно нулю в момент образования РП и должно оставаться нулем, так как в сильных магнитных полях изотропное СТВ сохраняет проекцию ядерных спинов. Отсюда вытекает, что радикалы, избежавшие рекомбинации в клетке, имеют поляризацию ядра, знак которой противоположен знаку поляризации ядерных спинов в продукте геминальной рекомбинации. Происходит сортировка ядер по проекции их спина: ядра с положительной ( отрицательной) проекцией спина преимущественно остаются в продукте геминальной рекомбинации РП, т.е. в регенерированной материнской молекуле, одновременно ядра с отрицательной ( положительной) ориентацией спина оказываются в продуктах реакции радикалов, вышедших из клетки в объем раствора. [13]
Нетрудно понять из физических соображений и проверить путем прямого вычисления, что среднее значение проекций vx vy, vz равно нулю. [14]
Наряду с вычислением средних квадратов векторных характеристик макромолекул, представляет интерес также вычисление средних значений проекций соответствующих векторов на оси системы координат, связанной с макромолекулой. [15]
Страницы: 1 2