Среднее значение - проекция
Cтраница 2
Для стационарных состояний атома водорода с п - 2 и п 3 найти такие суперпозиции tynem, в которых среднее значение проекции электрического дипольного момента на какое-нибудь направление максимально, и вычислить эту величину. [16]
Характеристикой равновесной гибкости полимерной цепи служит, кроме того, так называемая персистентная длина цепи а, которая определяется как среднее значение проекции бесконечно длинной цепи на направление ее первого звена. [17]
Характеристикой равновесной гибкости полимерной цепи служит, кроме того, так называемая персистентная длина цепи а, которая определяется как среднее значение проекции бесконечно длинной цепи на направление ее первого звена. [18]
Функция ( p ( Vz ] - четная ( см. (6.2)), а произведение Vz ( p ( Vz - нечетная функция, поэтому интеграл в (6.12) и среднее значение проекции скорости Vz равны нулю. [19]
Проекция спина на первоначальную ось г пусть была равна 1 / а. Среднее значение проекции спина на новую ось равно cos ft, потому что между средними величинами в квантовой механике такие же соотношения, как между самими величинами в классической механике. [20]
Средние значения проекций Lx, Ly и Lz, как и любых других величин, могут иметь в данном состоянии определенные значения. [21]
Очевидно, средние значения проекции момента на направления, перпендикулярные полю, равны нулю. [22]
 |
Поляризация диэлектрика в электрическом поле. [23] |
Именно, при вычислении среднего значения проекции дипольного момента молекулы в массе вещества на направление электрического поля мы не будем принимать во внимание ни квантования этой проекции, ни квантования вращательной энергии молекулы. [24]
В квантовой теории необходимо принять во внимание вращение молекул. Момент импульса вращающихся молекул ориентируется в пространстве во всевозможных направлениях, а его проекции на любое выделенное направление составляют дискретный набор значений, причем среднее значение проекции равно нулю. Электрический дипольный момент жестко связан с молекулой и изменяет свою ориентацию в пространстве вследствие вращения молекулы. [25]
Если в числе элементов симметрии молекулы имеется одна ось более чем второго порядка, молекула относится к типу симметричного волчка. Такая молекула обладает колебаниями как с простыми, так и с двукратными частотами. Средний колебательный момент первых снова обращается в нуль. Двухкратным же частотам соответствует отличное от нуля среднее значение проекции момента на ось молекулы. [26]
Если в числе элементов симметрии молекулы имеется одна ось более чем второго порядка, молекула относится к типу симметричного волчка. Такая молекула обладает колебаниями как с простыми, так и с двукратными частотами. Средний колебательный момент первых снова обращается в нуль. Двукратным лее частотам соответствует отличное от нуля среднее значение проекции момента на ось молекулы. [27]
Если в числе элементов симметрии молекулы имеется одна ось более чем второго порядка, молекула относится к типу симметричного волчка. Такая молекула обладает колебаниями как с простыми, так и с двукратными частотами. Средний колебательный момент первых снова обращается в нуль. Двукратным же частотам соответствует отличное от нуля среднее значение проекции момента на ось молекулы. [28]
Наша задача состоит в том, чтобы найти смещение х броуновской частицы, которое она получает под действием ударов молекул. Каждая из частиц все время подвергается соударениям с молекулами, после чего она меняет направление своего движения. Различные частицы получают смещения, отличающиеся как по величине, так и по направлению. Вероятное значение суммы смещений всех частиц равно нулю, так как смещения с равной вероятностью могут иметь и положительный, и отрицательный знак. Среднее значение проекции смещения частиц х будет поэтому равно нулю. [29]
Рассмотрим переход из ферромагнитного состояния в парамагнитное. Ферромагнитное состояние - такое, в котором находится вещество в магните. При этом магнитные моменты отдельных атомов имеют преимущественное направление - большинство магнитных моментов расположено вдоль оси магнита. По мере нагревания магнита тепловое движение все больше и больше разбрасывает магнитные моменты по разным направлениям, и при некоторой температуре средний магнитный момент атомов вдоль оси магнита обращается в нуль. Значит, вещество перешло в парамагнитное состояние, в котором магнитные моменты атомов ориентированы беспорядочно. При переходе из ферромагнитного состояния в парамагнитное роль параметра порядка играет среднее значение проекции магнитного момента на ось намагничивания. В точке перехода эта величина обращается в нуль и остается нулем после перехода в парамагнитное состояние. [30]
Страницы: 1 2