Cтраница 1
Для одноатомных веществ в результате взаимодействия фиксированного-атома с окружающими создается сферически симметричное силовое поле, которое можно отождествить со средним полем, соответствующим равновероятности всех положений каждого из соседних атомов, смещающихся из своего центрального положения в пределах сферы. Допущение не только продиктовано желанием упростить задачу, но и оправдывается тем, что жидкости, как и газы, изотропны, вследствие чего должны обладать сферической симметрией. [1]
Избирательность анализа газов одноатомных веществ по их резонансным линиям поглощения весьма велика, так как линии поглощения могут быть очень узкими. В то же время избирательность анализа смесей молекулярных газов и паров по их спектрац поглощения в ультрафиолетовой области обычно существенно уступает избирательности анализа в инфракрасной области. [2]
Избирательность анализа газов одноатомных веществ по их резонансным линиям поглощения весьма велика, так как линии поглощения могут быть очень узкими. В то же время избирательность анализа смесей молекулярных газов и паров по их спектрам поглощения в ультрафиолетовой области обычно существенно уступает избирательности анализа в инфракрасной области. [3]
Нетрудно понять, что грамматом одноатомного вещества будет содержать это же число атомов. [4]
Модель Эйнштейна совершенно нереалистична для одноатомного вещества, так как в нем атомы удерживаются в положении равновесия только благодаря взаимодействию с окружающими атомами и, следовательно, не могут колебаться независимо друг от друга. Однако она имеет некоторый смысл для молекулярных кристаллов, где внутренние колебания разных молекул можно считать независимыми. Эти колебания должны давать вклад эйнштейновского типа в свободную энергию. Вклады же внешних молекулярных колебаний, зависящих от взаимодействии молекул, не могут быть правильно описаны моделью Эйнштейна. [5]
Существенно пополнены сведения о теплофизических свойствах одноатомных веществ. В частности, новые таблицы по гелию включают данные для жидкой, а также для газовой фаз при весьма низких и высоких температурах ( до 3000 К) при различных давлениях. В широких диапазонах давлений и температур приведены данные о теплофизических свойствах неона, криптона и ксенона. [6]
Рассмотрим образование раствора при смешении двух взаимно растворимых одноатомных веществ А и В. Примем, что оба вещества находятся в жидком состоянии. Между атомами обеих жидкостей, взятых в отдельности, действуют определенные силы связи. Когда обе жидкости смешаны, то свойства раствора должны зависеть от соотношения сил взаимодействия между разнородными и одинаковыми атомами. При этом возможны три случая: либо эти силы одинаковы, либо сила, действующая между различными атомами, больше, либо она меньше, чем между однородными атомами. [7]
В соответствии с правилом фаз в чистых одноатомных веществах или сте-хиометрических соединениях, которые можно рассматривать как одноком-понентные системы, при фазовом переходе первого рода каждая фаза устойчива в определенной температурной области, и переход одной фазы в другую происходит скачком. В равновесии обе фазы могут находиться только в точке перехода. [8]
Формула хорошо согласуется с опытными данными для одноатомных веществ, которые имеют плотную упаковку решетки. Плохо согласуется с опытными данными для жидкостей, в которых происходит изменение типа упаковки в широком интервале температур. [9]
Интересно, что в описанных выше случаях одноатомных веществ формула (11.18) дает качественно правильный результат и для равновесия жидкость - газ. [10]
По оси абсцисс нанесены атомные веса для одноатомных веществ и средние атомные веса М для остальных. [11]
Они построены по данным, относящимся к одноатомным веществам, однако их можно использовать и для приближенной оценки теплопроводности многоатомных веществ. [12]
Собственная фотопроводимость широко изучена1) в большом числе одноатомных веществ и соединений. Во многих случаях не было возможности проводить исследования на чистых монокристаллах и имеющиеся сведения относятся к пленочным образцам, полученным путем испарения в вакууме. В настоящее время известно, что процессы фотопроводимости в таких пленках чрезвычайно сложны. Они будут обсуждены позже при рассмотрении устройства и работы детекторов инфракрасного излучения. [13]
Этот вопрос следует в первую очередь рассмотреть в отношении одноатомного вещества. Мы считаем какое-либо место на поверхности кристалла занятым, если центр тяжести атома находится в пределах некоторой малой области пространства, протяженность которой зависит от радиуса действия сил связи. Внутри этой области центр тяжести атома колеблется около своего положения покоя. [14]
За исключением измерений М. Р. Марселена, все эти сведения относятся к одноатомным веществам, а именно, к металлам. [15]