Молекулярная динамика

Cтраница 1

Молекулярная динамика рассматривает временную модуляцию потенциалов межмол. Благодаря движению молекулы входят в контакт и взаимно ориентируются, образуют мол. [1]

Молекулярная динамика, в широком смысле, имеет дело с движением как ядерной, так и электронной подсистемы. Однако для решения большого класса задач молекулярной динамики и химической кинетики достаточно определить только движение ядер. При этом электронная подсистема задает силовое поле, в котором движутся ядра, и рассмотрение электронной подсистемы нужно лишь для того, чтобы найти это поле. [2]

Метод молекулярной динамики пока применялся мало для изучения свойств растворов, особенно для реалистичных потенциалов парного взаимодействия. Поэтому сохраняют свое значения исследования, выполненные для систем твердых сфер. [3]

Методы молекулярной динамики являются подходящим инструментом для исследования структуры чистой воды и расплавленных солей. Здесь уместно отметить работы 288, 289 ], в которых приводится разложение в ряд решения средне-сферической модели для смеси твердых сфер одинаковых размеров, обладающих зарядом и диполем. [4]

Гистограмма распределения частиц по числу соседей в сферу радиуса 1 5 т. Система атомов аргона, Т 155 6 % р 0 9159 е / сл3. [5]

Метод молекулярной динамики позволяет внести ясность в понятие квазижристалличносш жидкости путем исследования времени существования устойчивого окружения данной молекулы другими. В дальнейшем о характере движения молекул будет приведено много сведений при исследовании траектории и автокорреляционной функции скоростей. [6]

Методом молекулярной динамики исследовалась диффузия полимерной цепи в 10 % - ном растворе на ансамбле из 1000 частиц, которые взаимодействуют между собой согласно потенциалу Леннарда-Джонса. Все частицы, включая цепь, первоначально находятся в узлах гексагональной кристаллической р - шетки с ребром а. Исследуемый объем представляет собой куб размером ЮохЮохЮа со стандартными периодическими граничными условиями, позволяющими избежать влияния поверхностных эффектов. Кристаллу сообщается внутренняя энергия, характерная для жидкости несколько выше температуры замерзания. Для этого каждой частице приписывается случайное значение скорости, величина и направление которой определяется распределением Максвелла и условием неподвижности центра масс исследуемого объема. [7]

Зависимость логарифма шютлости раствора от il / T при постоянном давлении. [8]

Методом молекулярной динамики рассчитаны плотности при постоянном давлении для системы с преимущественным взаимодействием атомов одного сорта. [9]

Метод молекулярной динамики позволяет уточнить эти модели и при необходимости отвергнуть те или иные черты модели, поскольку возможно наглядно представить характер движения молекулы, прослеживая траекторию произвольно выбранной частицы и исследуя зависимость ее скорости от времени. На рис. 5 представлена проекция в плоскости XOY траектории некоторой частицы после определенного времени интегрирования уравнений движения системы 256 атомов аргона при плотности р 0 9 159 г / см3 и температур Г152 6 К - Это траектория движения частиц в закритической области. Видно, что траектории частиц - это траектории дрейфа, далеко не похожие на колебательные движения. [10]

Метод молекулярной динамики имеет большое преимущество перед аналитическими методами статистической механики в области теории необратимых процессов. [11]

Метод молекулярной динамики в принципе более универсален, так как позволяет рассматривать не только равновесие, но и кинетические свойства. Суть метода заключается в интегрировании уравнений движения частиц. Термодинамические свойства получаются усреднением по времени. [12]

Методом молекулярной динамики исследуются также мета-стабильные состояния жидкости. [13]

Метод молекулярной динамики, а также метод Монте-Карло показали геометрический характер перехода между упорядоченной и однородной фазами, что явилось подтверждением эмпирического закона Линдемана, который описывает плавление широкого класса веществ. В первоначальной своей формуле закон Линдемана сводился к утверждению, что плавление вещества начинается тогда, когда объем твердого тела увеличится примерно на 30 % по сравнению с объемом в плотноупакованном состоянии при О К. Закон Линдемана обычно записывают через отношение потенциальной энергии для максимального смещения атома к его кинетической энергии, аппроксимируя движение атома гармоническим приближением и выражая упругую постоянную через температуру Дебая. Такой подход, однако, затемняет геометрическую природу фазового перехода, так как может сложиться впечатление, что такой переход может произойти в системе с чисто гармоническими силами. [14]

Расчетная модель структуры нанокристаллической меди до ( а и после ( б деформации. [15]

Страницы: 1 2 3 4