Cтраница 1
Сербер [32] связывал это с наличием О4 при высоких давлениях, но Ингерсолл и Либенберг [57] показали, что эта аномалия имеется и при низких давлениях. Наконец, Хоуген [33] выяснил, что эта аномалия обусловлена магнитными членами. [1]
Сербера, поскольку, согласно Хьюби, этот критерий выражает требование, чтобы время столкновения было мало по сравнению с периодом внутреннего движения дейтрона. [2]
Сербером разбирался также еще один эффект кулоновского поля, указанный Мак-Милланом. Кинетическая энергия дейтрона, когда он достигает ядра, уменьшается из-за действия кулоновского барьера. Поэтому центр энергетического распределения нейтронов смещается вниз примерно на Еь / 2 ( - 7 Мэв для U), где Еь - высота кулоновского барьера. [3]
Условие Сербера - Вильсона заключается в наложении требования, чтобы решения для распределения потока по активной зоне и отражателю точно удовлетворяли в начале координат интегральному уравнению (8.84) / В этой точке системы выражение (8.84) принимает простой вид. [4]
Оппенгеймер и Сербер [83], по-видимому, первыми предположили, что сохранение изотопического спина должно быть основой для правил отбора в ядерных реакциях. [5]
Тем не менее Сербер [32] и Кэррол [34] полуколичественно объяснили СМВ некоторых двухатомных молекул, принимая, что / пропорциональна квадрату вращения вблизи линии. Эта редукция вращательной температуры была использована Лумисом 1108 - 112 ] для отнесения голов полос к большим колебательным квантовым числам с тем, чтобы получить точные значения энергий диссоциации. [6]
Метод, основанный на условии Сербера - Вильсона, особенно удобен при рассмотрении реакторных систем со сферической симметрией. [7]
Уравнение (8.107) представляет собой условие Сербера - Вильсона. Оно основано на предположении, что решение для потока должно удовлетворять транспортному уравнению в центре реактора и заменяет условие непрерывности для потока на границе раздела активной зоны и отражателя. [8]
Этот результат, как отмечают Фернбах, Сербер и Тэйлор, можно получить также из разложения по парциальным волнам с расчетом фаз по методу ВК. [9]
Такое рассмотрение также тесно связано с работой Сербера [64, 65] по рассеянию нуклонов ядрами в области энергии 100 Мэв. При высоких энергиях ядерное вещество, очевидно, достаточно прозрачно для падающего нуклона, так что можно использовать первое приближение, как это по существу было сделано с определенным успехом Сервером. Теория Сербера [64, 65] связана с условием сравнительно слабого поглощения падающих частиц внутри ядра. [10]
Величина 1 / с / фигурирует в теории Сербера и пропорциональна усредненному сечению потенциального рассеяния нуклона на нуклоне. Другие выражения, естественно, более сложны и мы их не приводим. Клементель и Вилли используют для ядра модель ферми-газа и вычисляют Vc / как функцию энергии вплоть до энергий падающего нуклона 200 Мэв. Кинд и Вилли используют модель независимых частиц и потенциал Юкавы для взаимодействия между нуклонами; они провели сопоставление с экспериментальными данными по рассеянию нейтронов в области от 50 до 300 Мэв. В этих трех исследованиях спин-орбитальный потенциал во внимание не принимается. Поэтому значения не зависящего от спина потенциала, полученные указанным образом, изменятся при учете спин-орбитального потенциала. Ими были получены значения, согласующиеся с экспериментами по рассеянию при 290 Мэв. [11]
Отбор образцов в проточной воде проводят с помощью квадратного пробоотборника Сербера ( рис. П 16.1), который изолирует часть речного дна. В результате взбаломучивания при отборе со дна поднимаются макробеспозвоночные и силой течения заносятся в сетку. [12]
Некоторый эффект подобного характера можно ожидать в предположении сил типа Сербера, так как эти силы исключают более или менее полно роль в рассеянии состояний с нечетными / и поэтому уменьшают поперечное сечение при больших энергиях, не меняя его при малых энергиях. Но этого недостаточно для получения хорошего совпадения с экспериментальными данными. Тензорные силы, согласно вычислениям, не меняют существенно положения дел. Если взаимодействие приводит к отталкиванию на малых расстояниях и притяжению на больших расстояниях, то по крайней мере для средних значений передаваемого импульса q амплитуда рассеяния [ см. формулу (16.4) ] убывает. Поскольку средние значения q дают наибольший вклад в поперечное сечение, то такое предположение может объяснить наблюдаемый эффект. [13]
Данков [169] указал, что в дополнение к эффектам, рассмотренным Сербером, электрическое поле ядра может вызывать расщепление дейтрона без прямого контакта с ядром-мишенью. Однако результаты Данкова представляют интерес для интерпретации экспериментальных данных по реакции срыва при высоких энергиях, поскольку расщепление дейтрона на лету приводит к появлению протонов и нейтронов в том же энергетическом интервале, что и в реакции срыва. Это одна из причин упоминания о работе Данкова в настоящей книге. Этот процесс, по-видимому, важен в случае срыва нейтронов или протонов в реакциях с тяжелыми частицами, например N14 - fN14 - N13 N15 или N14 - - N14 - - Cls - rOls, которые также известны как реакции с передачей нуклонов. Процесс, рассмотренный Даиковым, является частным случаем кулоновского возбуждения, которое позднее приобрело большую важность. В работе Данкова возбуждение происходит в состояние континуума. Вероятность расщепления вычислялась Данковым в предположении, что ядро-мишень может рассматриваться как классический потенциальный центр. [14]
Метод, по которому это делается, рассмотрен в разделе, посвященном методу Сербера - Вильсона. [15]