Cтраница 2
В заключение следует отметить, что в противоположность утверждению Баба и Чакрабарти теория Снайдера и Сербера дает правильное выражение для полного числа частиц как функции глубины. [16]
Экспоненциальные интегралы от комплексного аргумента были протабулированы и их свойства изучены в связи с методом Сербера - Вильсона. [17]
Оценка минимальной массы, при которой такая сердцевина должна быть устойчивой, проводилась Оппенгеймером и Сербером [7], которые. [18]
Квантовомеханическая теория MOB вне полос поглощения была развита около 1930 г., в частности Розенфельдом [30], Крамерсом [31] и Сербером [32], и при небольшой доработке [33] удовлетворительно объяснила экспериментальные результаты для этой спектральной области. Качественно форма кривых MOB и МКД в полосах поглощения также давно в принципе понята [34] и была полуколичественно проверена как для узких спектральных линий газов и редкоземельных кристаллов, так и для широких полос поглощения жидкостей и растворов. [19]
Решение уравнений теории ливней, полученное Б - Ч, точно удовлетворяет граничным условиям, и авторы считают, что оно обладает определенными преимуществами по сравнению с хорошо известным решением, полученным Снайдером [8] и Сербером [9], которое удовлетворяет этим условиям только приближенно. Каскадная кривая ( полное число электронов в зависимости от глубины), данная Б - Ч [10], существенно отличается от каскадных кривых Снайдера и Сербера. [20]
В вычислениях, связанных с реакцией срыва, в качестве ядерного радиуса, обозначаемого здесь через Ь, брался радиус сферы, внутри которой плотность ядерного вещества достаточно велика для того, чтобы реакция срыва происходила согласно одному из механизмов Сербера. Строго говоря, некоторая плотность ядерного вещества существует даже на больших расстояниях от определенной общепринятым образом поверхности ядра. Таким образом, очевидно, что радиус, использованный в расчетах Сербера, определяется скорее интуитивно или путем такой подгонки, которая позволяет описывать экспериментальные данные, чем с помощью рассмотрения физических процессов, происходящих в наружных областях ядра. [21]
Используя результаты измерений полных сечений, выполенных Куком, Мак-Милланом, Петерсоном и Сьюэллом для ядер Н, D, Li, Be, С, N, О, Mg, A1, Си, Zn, Sn, Pb и U при энергии нейтронов 90 Мэв [67], Сербер и сотрудники получили, выбрав для радиуса ядра 1 37 Л1 / 3 - 10 - 13 см, хорошее согласие с этими данными. Они нашли для К значение 2 2 - 1012 см 1, что соответствует среднему свободному пробегу нейтрона в ядерном веществе 4 5 - 10 - 13 см, а для k значение 3 3 - 1012 см 1, что соответствует внутренней потенциальной энергии - 30 8 Мэв для энергии падающих нейтронов 90 Мэв. Полное сечение довольно хорошо определяет внутренний потенциал, но не коэффициент поглощения. [22]
Знак вращения в ветвях Р и R, предсказанный теоретически, согласуется с экспериментом. Кэррол показал также, что асимметрия вращения, наблюдаемая в некоторых случаях, обусловлена членами В, которыми пренебрегал Сербер. [23]
Решение уравнений теории ливней, полученное Б - Ч, точно удовлетворяет граничным условиям, и авторы считают, что оно обладает определенными преимуществами по сравнению с хорошо известным решением, полученным Снайдером [8] и Сербером [9], которое удовлетворяет этим условиям только приближенно. Каскадная кривая ( полное число электронов в зависимости от глубины), данная Б - Ч [10], существенно отличается от каскадных кривых Снайдера и Сербера. [24]
Анализ рассеяния протонов протонами ( см. ниже) показывает наличие существенного вклада в величину сечения от состояний с нечетными моментами количества движения. Если считать силы зарядово-независящими, то эти же состояния должны давать вклад и в величину сечения рассеяния нейтронов протонами, что является прямым возражением против обменных сил типа Сербера. [25]
Такое рассмотрение также тесно связано с работой Сербера [64, 65] по рассеянию нуклонов ядрами в области энергии 100 Мэв. При высоких энергиях ядерное вещество, очевидно, достаточно прозрачно для падающего нуклона, так что можно использовать первое приближение, как это по существу было сделано с определенным успехом Сервером. Теория Сербера [64, 65] связана с условием сравнительно слабого поглощения падающих частиц внутри ядра. [26]
Имеется еще дополнительное влияние кулоновского поля на дейтрон, а в случае реакции ( d, p) и на вылетающий протон. Помимо этсго, анализ экспериментов включает оценки многократного кулоновского рассеяния дейтрона другими ядрами до реакции и протона после реакции. В цитированной выше статье Сербера и связанной с ней экспериментальной работе Гельмгольца, Мак-Миллана и Сьюэлла были получены убедительные указания на справедливость общей картины. Оказалось, что ширина углового распределения, измеренная для разных ядер как расстояние между точками, где интенсивность составляет половину от максимального значения, описывается формулой 0, 155 - ] - 0, 00060 Z; Z - атомный номер ядра-мишени. Увеличение полуширины было качественно объяснено в работе Сербера. Оценки Сербера показали, что влияние на полуширину кулоновского взаимодействия дейтрона с ядром изменяется примерно как Z2M2 4 а влияние многократного рассеяния пропорционально Z-Q / A, где Q - плотность вещества мишени. Величина Q меняется при изменении материала мишени нерегулярно. [27]
В вычислениях, связанных с реакцией срыва, в качестве ядерного радиуса, обозначаемого здесь через Ь, брался радиус сферы, внутри которой плотность ядерного вещества достаточно велика для того, чтобы реакция срыва происходила согласно одному из механизмов Сербера. Строго говоря, некоторая плотность ядерного вещества существует даже на больших расстояниях от определенной общепринятым образом поверхности ядра. Таким образом, очевидно, что радиус, использованный в расчетах Сербера, определяется скорее интуитивно или путем такой подгонки, которая позволяет описывать экспериментальные данные, чем с помощью рассмотрения физических процессов, происходящих в наружных областях ядра. [28]
Второе условие заменяет условие непрерывности потока и означает, что общие решения должны быть подобраны так, чтобы выполнялись точные уравнения для распределения потока в наиболее важной области, например, в центральной части активной зоны. Это условие является интегральным соотношением, которое применяется в центральной части реактора и известно как условие Сербера - Вильсона. Таким образом, в выражениях для потока вполне допустимы разрывы на границах сред. [29]
Индексы z, / различают здесь начальное и конечное состояния, У - фундаментальный объем, R - радиус-вектор центра масс дейтрона, г гр-г - вектор относительного расстояния, ut и и / - собственные функции, описывающие относительное движение протона и нейтрона в дейтроне. Расчет, таким образом, включает эффект рассеяния центра масс дейтрона. При ограничении высокими энергиями становится возможным также более четкое различие между электрическим расщеплением и срывом, чем в других случаях, последняя же реакция может произойти лишь в том случае, если обеспечено прямое попадание в мишень, подобно тому, как это принято в работе Сербера. При таком подходе дейтронная орбита теряет смысл, и поэтому Данков использовал более формальную процедуру обрезания. Данков указывает, что данная процедура эквивалентна такой замене кулоновского потенциала, когда из егофурье-представления удалены компоненты с k & Макс. Вычисление вероятности электрического расщепления проведено при условии, что с электрическим расщеплением не конкурируют ни срыв, ни другие ядерные реакции, хотя, конечно, при используемом подходе строгое разделение процессов невозможно. Сравнительно большая длина свободного пробега нуклонов высоких энергий в ядерном веществе указывает, однако, на то, что связанная с этим ошибка не является серьезной в случае дейтронов с энергией 190 Мэв, для которых были предназначены расчеты. [30]