Сечение - радиационный захват
Cтраница 1
Сечение радиационного захвата заметно уменьшается с повышением энергии нейтронов и при энергии нейтронов выше 10 - 20 кэв становится довольно малым. В результате значение ( п, - у) - реакции для этих энергий падает, поэтому в большинстве практических случаев полная энергия, испускаемая при захвате, просто равна энергии связи нейтрона. Лишь для нескольких элементов переход в основное состояние сопровождается излучением одного - кванта на захват. Обычно он идет через промежуточные возбужденные состояния, при этом в среднем испускается четыре у-кванта на захват. Для тяжелых ядер из-за близости уровней возбуждения один к другому форма спектра становится практически непрерывной. [1]
Однако сечения радиационного захвата тепловых нейтронов ядрами не связаны с геометрическими размерами; для некоторых ядер сечения ( п, у) - реакции всего 10 - 5 барн, для других доходят до 105 барн. Из уравнения ( 4) следует, что те стабильные изоюпы, которые обладают большими сечениями ( п, у) - реакции и образуют радиоизотопы с удобными периодами полураспада, определяются с наибольшей чувствительностью, если только их изотопная распространенность не очень мала. [2]
С ростом энергии нейтронов сечение радиационного захвата падает, а число возбужденных состояний увеличивается. При 1 МэВ и выше сечение неупругого рассеяния ( гг, гг7) быстро растет. Реакции с образованием заряженных частиц типа ( гг, р), ( гг, а) идут для нейтронов с энергией выше 0 5 МэВ, т.к. заряженной частице необходимо преодолеть кулоновский барьер. [3]
Таким образом, в тепловой области сечение радиационного захвата значительно меньше, чем усредненное сечение захвата. [4]
Неблагоприятное для протекания цепной реакции соотношение между сечением радиационного захвата ядрами U288 и сечением деления ядер U236 ( с учетом величины концентрации этого изотопа) имеет место вплоть до самых малых энергий нейтрона. [5]
Хотя сечение захвата для этой реакции существенно меньше сечения радиационного захвата нейтронов, дочерние нуклиды часто оказываются более удобными для количественного определения материнских. Типичным примером является активация хлора. Природный хлор содержит два изотопа 35С1 ( 75 77 ат. При облучении тепловыми нейтронами второй изотоп превращается в 38С1, имеющий период полураспада около 37 мин. [6]
 |
Путь s - процесса. [7] |
Между распространенностями элементов, образовавшихся в s - процессе, и их сечениями радиационного захвата нейтронов существует отчетливая корреляция. Обозначим через п ( А) число ядер с массовым числом А. [8]
Сечение реакции 5В10 ( n, a) 3Li примерно в 105 раз больше сечения радиационного захвата нейтронов. [9]
В экспериментах [13] интенсивный 7-источник был получен при импульсном облучении нейтронами вещества, ядра которого обладают сечением радиационного захвата, примерно в 103 раз превосходящим соответствующие сечения исследуемого. Реакции радиационного захвата эффективно идут при более низких энергиях. Поэтому нейтронный импульс должен опережать регистрируемое газодинамическое движение на временной интервал, необходимый для замедления нейтронов в исследуемом веществе до оптимальных энергий. [11]
В процессе замедления в U нейтрон теряет энергию столь малыми порциями, что почти наверняка попадает в такую область энергий, где сечение радиационного захвата нейтронов ядрами U238 имеет один из резонансных максимумов. Нейтрон с большей вероятностью поглощается и дальше в Я. [12]
При взаимодействии тепловых нейтронов с энергией 0 025 эв с ядрами Cd113 найдено, что эффективное поперечное сечение рассеяния составляет 0 22 % от сечения радиационного захвата. [13]
При взаимодействии тепловых нейтронов с кинетической энергией К 0 025 эВ с ядрами нуклида 113Cd найдено, что сечение рассеяния составляет г 0 22 % от сечения радиационного захвата. [14]
В качестве примера определим число ядер радиоактивного изотопа золота Аи198, образующихся в 1 сек в золотой фольге толщиной 0 3 мм и площадью 5 см2, помещенной в поток тепловых нейтронов, равный 107 i / см2 - сек. Сечение радиационного захвата тепловых нейтронов изотопом Аи197 равно 99 барн; другими реакциями нейтронов с золотом можно пренебречь. [15]
Страницы: 1 2