Cтраница 2
К сожалению, в жидком Не3 велико поглощение медленных нейтронов. При энергии порядка 1 К сечение радиационного захвата нейтронов в Не3 составляет зс 105 б, в то время, как сечение рассеяния только а0 - 1 б - Поэтому на каждый акт рассеяния будет приходиться очень большое число захватов нейтронов, что приведет к сильному поглощению нейтронной волны. [16]
При малых энергиях Г Г п в резонансах захват вероятнее рассеяния; при больших энергиях плюет место обратное. Так, в усредненное по резонаисам сечение радиационного захвата промежуточных нейтронов / ( - нейтроны вносят вклад, сравнимый с вкладом s - iieu - тропов. [17]
Односкоростные нейтронные параметры Sa и D постоянны в бесконечной среде. Вне сферической области радиусом R сечение поглощения есть исключительно сечение радиационного захвата; внутри сферической области сечение поглощения имеет такое же значение, что и вне ее, но сечение деления имеет такую же величину, что и сечение радиоактивного захвата. Для каждого нейтрона, который поглощается внутри сферической области, рождается v2y / 2a нейтронов вследствие деления; других источников нейтронов нет. [18]
Вследствие малой вероятности процесса радиационного захвата для объяснения наблюдающихся больших выходов молекулярных отрицательных ионов часто принимается механизм резонансного захвата, осуществляющийся при равенстве энергии электрона и энергии возбуждения, ( колебательного или электронного) образующегося молекулярного иона. Из теории резонансного захвата [507] для сечения образования отрицательного иона получается значение, на несколько порядков превышающее сечение радиационного захвата. [19]
Вследствие малой вероятности процесса радиационного захвата для объяснения часто наблюдающихся больших выходов молекулярных отрицательных ионов ( см. сноску11) обычно принимается механизм резонансного захвата, осуществляющийся при равенстве энергии электрона и энергии возбуждения ( колебательного или электронного) образующегося молекулярного иона. Из теории резонансного захвата [410] для сечения образования отрицательного иона получается значение, на несколько порядков превышающее сечение радиационного захвата при отсутствии резонанса. [20]
Как было отмечено ранее, у некоторых изотопов сечение реакции ( п, у) равномерно падает с ростом энергии нейтронов-согласно закону 1 / и. Однако у многих изотопов функция возбуждения при определенной энергии нейтронов имеет резонансные пики, в области которых сечение радиационного захвата достигает исключительно высоких значений и может более чем на два порядка превосходить сечение активации для тепловых нейтронов. В принципе такой характер функции возбуждения предоставляет интересную возможность для проведения избирательной активации элементов. Но она не может быть реализована из-за отсутствия подходящего источника моноэнергетических нейтронов с переменной энергией. [21]
У многих изотопов реакция ( п, у) при определенной энергии нейтронов имеет резонансные пики. В области резонанса сечение радиационного захвата может достигать исключительно высоких значений. [22]
Монотонный ход зависимости полного сечения от энергии нейтронов во многих случаях нарушается при резонансном поглощении нейтронов ядрами, которое наблюдается при совпадении энергии возбуждения с одним из энергетических уровней составного ядра. В области резонанса сечения иногда достигают очень высоких значений. Для примера на рис. 8 приведено изменение сечения радиационного захвата медленных нейтронов золотом. [23]
При таких энергиях сечение деления U235 столь велико, что деление U235, несмотря на его малое содержание в смеси, оказывается преобладающим процессом. Однако при замедлении, происходящем в процессе столкновения с ядрами U, вследствие большой массы ядер нейтрон теряет энергию столь малыми порциями, что почти наверняка попадает в такую область энергий, где сечение радиационного захвата нейтронов ядрам и U238 имеет ряд резонансных максимумов. Нейтрон с большей вероятностью поглощается и дальше в Я. [24]