Сечение - рассеяние
Cтраница 1
 |
Возраст нейтронов деления в водяной смеси, полученный по методу срерми - Маршака. [1] |
Сечения рассеяния, используемые в формуле (7.344), усреднены по-потоку. [2]
Сечение рассеяния назад на высоте максимума аэрозольного отношения смеси ( 18 - 20 км) варьирует на длине волны 0 6943 мкм ( лазер на рубине) в пределах 9 - 17 % по отношению к рэлеевскому рассеянию на высоте 18 км. Спектральная зависимость хорошо аппроксимируется как К-1. Сопоставление результатов вычислений сечения обратного рассеяния с данными измерений обнаружило удовлетворительное их согласие. [3]
Сечение рассеяния получается делением интенсивности дифрагированных волн на плотность падающего потока. [4]
Сечение рассеяния тогда пропорционально у2В2 / хо, где XQ - наименьшее расстояние ( хо А -), при котором еще применима оптическая аналогия. [5]
Сечение рассеяния для каждого из этих каналов содержит смесь фотонных и экситонных сил в начальном и конечном по-ляр итошшх состояниях, как это дается (6.27), (6.26) для связанного экситона. Брениг и др. [6.38] показали, что новые моды могут наблюдаться на опыте вблизи резкого резонанса, соответствующего свободному экситону. [6]
Сечение рассеяния для этого процесса а 2 - п определено как полная вероятность перехода на единицу плотности падающего потока частиц. [7]
Сечение рассеяния получается делением интенсивности дифрагированных волн на плотность падающего потока. [8]
 |
Схема каналов рассеяния. [9] |
Сечение рассеяния а является инвариантной величиной при инверсии, обращении времени, при вращении координат относительно некоторой оси и при отражении координат относительно плоскости. [10]
Сечение рассеяния и, следовательно, G ( k) расходятся при k - - 0 и Т - ТС. [11]
Сечение рассеяния - число рассеянных за единицу времени частиц, деленное на плотность падающего на мишень потока. Сечение рассеяния характеризует площадь, затененную рассеивающей частицей. [12]
Сечение рассеяния с излучением, по-видимому, возрастает с ростом энергии. Тяжелые частицы, а именно протоны с очень большой энергией, порядка нескольких миллиардов электрон-вольт, имеются в составе космических лучей, приходящих из мирового пространства. Если при столкновениях таких релятивистских протонов с ядрами азота и кислорода, находящихся в верхних слоях атмосферы, имеет место обменное взаимодействие, то это должно сопровождаться рождением аномально большого количества фотонов и, следовательно, рассмотренные процессы могут играть существенную роль в образовании мягкой компоненты космических лучей. Расчет в этом случае, однако, становится невозможным из-за отсутствия релятивистского уравнения для тяжелых частиц. [13]
 |
Переменные в уравнении Кеплера. [14] |
Сечение рассеяния а зависит от знака параметра а. О ( соответственно, а 0) траектория поворачивает перед ( соответственно, за) центром рассеяния. [15]
Страницы: 1 2 3 4