Cтраница 3
Сечение рассеяния заряженных частиц описывается формулой Резерфорда. [31]
Сечение рассеяния теплового электрона на ионе, обладающем зарядом, определяется квадратом кулоновской амплитуды рассеяния / Ze2 / kT, которую называют длиной Ландау. Величина 4тг / 2 4тг ( Z е2 1 kT) 2 учитывает вклад в сечение лишь тех столкновений, которые приводят к рассеянию на большие углы. Величина Л в классической плазме определяется отношением длины Дебая к длине Ландау. [32]
Сечение рассеяния быстрых нейтронов ядрами примерно в Z раз больше сечения рассеяния быстрых нейтронов протонами. [33]
Сечением рассеяния rfa 2 называется отношение числа частиц, рассеиваемых в единицу времени в телесный угол dQ одним рассеивающим центром, к плотности потока рассеиваемых частиц У12 п 0, где nt - число рассеиваемых частиц в единице объема, v0 - Vj - v2 - относительная скорость частиц 1-го и 2-го сорта ( ср. [34]
Поскольку сечение рассеяния на водороде реако возрастает с уменьшением энергии нейтронов при монотонном росте водородосодержания происходит дискретное изменение энергий наиболее глубоких отрицательных резонансов при некоторых значениях пористости. Последнее эквивалентно увеличению ширины отрицательных резонансов. [35]
Определить сечение рассеяния эллиптически поляризованной волны свободным зарядом. [36]
Тогда сечение рассеяния получится просто преобразованием сечения рассеяния электрона на неподвижном центре ( 80 7) к лабораторной системе отсчета, в которой электрон первоначально покоился. [37]
Определить сечение рассеяния эллиптически поляризованной волны свободным зарядом. [38]
Оценим сечение рассеяния на основе качественных элементарных соображений. Кроме этого, сечение рассеяния пропорционально вероятности перехода, а последняя - квадрату амплитуды перехода. [39]
Измеряя сечение рассеяния, можно экспериментально исследовать этот коррелятор. [40]
Измеряя сечения рассеяния для ядра с известным зарядом и для ядра с неизвестным зарядом, рассчитываем неизвестный заряд по данной формуле. [41]
Определить сечение рассеяния звука твердым шариком, радиус R которого мал по сравнению с Jv / и. Теплоемкость шарика предполагается настолько большой, что его температуру можно считать неизменной. [42]
Однако сечение нейтрон-фононного рассеяния очень мало, поэтому этот метод не применялся для поверхностных задач. В инфракрасной спектроскопии электрическое поле падающего инфракрасного луча может вступить во взаимодействие с фононными модами, и возникающее при этом поглощение излучения можно измерить как функцию энергии падающего луча. Достаточно высокая чувствительность, необходимая для обнаружения поверхностных мод, легко может быть достигнута в инфракрасных методах, если взять образец в виде множества мелких частиц. [43]
Определить сечение рассеяния звука твердым шариком, радиус R которого мал по сравнению с Vv / - Теплоемкость шарика предполагается настолько большой, что его температуру можно считать неизменной. [44]
Сравним сечение рассеяния частиц на большие углы и полное сечение рассеяния, считая, что движение частиц описывается классическими законами и что потенциал взаимодействия частиц монотонно убывает с увеличением расстояния между частицами. [45]