Сечение - неупругое рассеяние
Cтраница 1
Сечение неупругого рассеяния тоже зависит от атомного номера ядра и энергии нейтронов. Оно возрастает при переходе от легких ядер к тяжелым и с ростом энергии нейтронов. При этом сечение неупругого рассеяния меняется не очень сильно - в пределах 0 6 - 3 барн. [1]
 |
Зависимость сечений. [2] |
Сечение неупругого рассеяния ст ( сначала растет с ростом энергии падающего нейтрона выше порога, затем выходит на плато, достигая величины порядка геом. Наиб, вклад в смягчение нейтронного спектра за счет неупругого рассеяния дают тяжелые ядра, включая 238U и 2 Th, для к-рых ст ( велико, а порог реакции низок. Для ядер 2Э U, 239Pu, 233U ст ( мало из-за большой конкуренции реакции деления. [3]
Сечение неупругого рассеяния нейтронов ядрами урана составляет около 2 барн, а сечение деления для спектра деления - около 0 4 барна. [4]
Известно, что сечение неупругого рассеяния нейтронов вблизи порога пропорционально скорости неупруго рассеянных нейтронов. [5]
Конкретные оценки величин сечений неупругого рассеяния быстрых электронов на атомах и молекулах рассматриваются ниже. [6]
Для того чтобы найти сечение неупругого рассеяния, окружим рассеивающий центр воображаемой сферической поверхностью большого радиуса R и вычислим определяемый функцией (70.1) поток частиц Ф через эту поверхность. [7]
Выясним, как ведет себя сечение неупругого рассеяния с ростом энергии нейтрона. [8]
Начиная примерно с 1 МэВ сечение неупругого рассеяния ( п, п7) быстро возрастает с энергией. Реакции с образованием заряженных частиц типа ( п, р), ( п, а) идут при энергии нейтронов выше 0 5 МэВ, так как заряженной частице нужно преодолеть кулоновский барьер. [9]
Эти условия проявляются в любой зависимости сечения неупругого рассеяния от энергии. [10]
Корреляционная функция C ( k, со) пропорциональна сечению неупругого рассеяния нейтронов при переданной величине импульса, равной k, и переданной величине энергии, равной со. [11]
 |
Плотность потока нейтронов, нейтр. / ( см2 - с, в зависимости от энергии протонов. [12] |
Выход нейтронов из мишени ускорителя определяется потоком протонов, сечением неупругого рассеяния протонов, средним выходом нейтронов на одно неупругое взаимодействие и числом ядер в мишени обычно толщиной, значительно меньшей пробега нейтронов в ней. [13]
Обращение действительной части этого выражения в нуль приводит к резонансу в сечении неупругого рассеяния электрона на молекуле. [14]
В настоящей статье мы рассматриваем этот вопрос и даем общую формулу для сечения неупругого рассеяния нейтронов в кристаллах с тождественными ядрами. Мы выясняем также, как осуществляется при увеличении энергии нейтрона переход от рассеяния связанными к рассеянию свободными ядрами. Для полноты изложения мы приводим здесь также формулы для упругого рассеивания нейтронов в решетке с тождественными ядрами и даем простой квантово-механический вывод теплового фактора. [15]
Страницы: 1 2