Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Мы не левые и не правые, потому что мы валенки Законы Мерфи (еще...)

Сечение - фотоионизация

Cтраница 1

Сечение фотоионизации из возбужденных состояний убывает с ростом гл. Сечение фотоиоиизации Оф связано с коэф.  [1]

Сечения фотоионизации часто зависят от атомного состава МО в той же мере, как и от кратности их вырождения.  [2]

Сечение фотоионизации может также меняться с изменением угла падения фотона, таким образом интенсивность линии зависит от геометрии соответствующей части спектрометра.  [3]

Схемы энергетических уровней и переходов при лазерной ионизации атомов. а - нерезонансная фотоионизация квантом hvi, энергия которого превышает потенциал ионизации. б - оптическое возбуждение в высоколежащее состояние А. в - двухступенчатое оптическое возбуждение в высоколежащее состояние Л через состояние / 1. г - оптическое многофотонное возбуждение в высоколежащее состояние А. д - оптическое возбуждение с электронно-возбужденного уровня ( / - фотоионизация из возбужденного состояния А. II - ионк-зация из возбужденного состояния Л за счет столкновений. / 4 - ионное состояние атома.  [4]

Сечение фотоионизации на несколько порядков меньше, чем сечение оптически разрешенных переходов. Поэтому, для того чтобы процессы фотоионизации проходили с высокой эффективностью, необходимы высокие плотности энергии излучения. Для увеличения сечения ионизации возбужденных атомов существует несколько способов. Предложено, например, получать возбужденные атомы, а затем помещать их в электрическое поле, понижающее потенциал ионизации. Величина электрического поля выбирается такой, что потенциал ионизации атома оказывается меньше энергии атома в высоколежащем ридберговском состоянии; вследствие этого атом ионизуется.  [5]

Коэффициент поглощения ( в дн - см для процесса торможения электронов на различных атомах и молекулах по Дальгарпо и Лейпу ( ahv / kT.  [6]

Сечения фотоионизации для нижних состояний взяты из [172], остальные возбужденные состояния учитывались интегрально по формуле Бибермана-Нормана.  [7]

Два контура Фойгта F ( v ( сплошные линии, построенные около доплеровского.  [8]

Сечение фотоионизации атомов из возбужденных состояний обычно на два-три порядка меньше сечений внутренних переходов.  [9]

Сечение фотоионизации атома можно наблюдать сравнительно легко; наблюдение же сечения обратного процесса рекомбинации может оказаться более затруднительным. Принцип детального равновесия позволяет выразить сечение рекомбинации через сечение процесса ионизации. Предположим для простоты, что атом имеет только одно связанное состояние.  [10]

Коэффициент поглощения в см2 / г в плазме золота при температуре.| Коэффициент поглощения при фотоионизации ( см2 / г уровня 2si / 2 B плазме золота при температуре Т 3 кэВ и плотности р 1, 9 г / см3 с различными способами учета конфигураций. пунктирная линия с порогами - детальный перебор конфигураций. сплошная линия - эффективный учет конфигураций ионов ( сплошная линия с одним порогом получена в приближении среднего атома.  [11]

Для сечений фотоионизации в качестве иллюстрации эффективной методики ( см. формулу ( 43) из § 5) приведены результаты расчетов при Т 3 кэВ, р 1 9 г / см3 для золота и при Т 20 эВ, р 10 - 4 г / см3 для железа. Для золота сдвиг Е не очень существенен ( несколько атомных единиц), а разброс ( величина Е % в формуле ( 40) из § 5) приводит к значительному сглаживанию поведения сечения фотоионизации в припороговой области.  [12]

Схема электронного спектрометра. J - источник излучения. 2 - образец. з - электронный энергоанализатор. 4 - детектор.| Рентгеноэлек-тронный спектр С Is втилтрифторацетата.  [13]

СГА - сечение фотоионизации с соответствующего уровня энергии, определяющее вероятность ионизации этого уровня в атоме А.  [14]

Число экспериментальных исследований сечений фотоионизации возбужденных атомов невелико.  [15]

Страницы:      1    2    3    4    5