Cтраница 2
Из ( 136 22) следует, в частности, соотношение ( 136 15), а значит, и неравенство треугольника. Из эксперимента известно, что в области высоких энергий и малых углов сечение процесса перезарядки я - Н - р - n n мало по сравнению с упругими сечениями. [16]
Если же сделанное приближение разумно и если можно считать, что ядерные взаимодействия сохраняют и при больших энергиях свойство экспоненциального убывания при расстояниях, превышающих 1 / ji, то единственным выходом нам представляется вывод о том, что полное и упругое сечения взаимодействия стремятся к нулю при неограниченном возрастании энергии. [17]
При упругом рассеянии пионов на протонах, как и в рр-рассеянии, преобладают процессы с малой передачей импульса. С ростом передаваемого импульса ( увеличением угла вылета рассеявшейся частицы) вероятность упругого рассеяния резко уменьшается. При этом, хотя полные упругие сечения Je ( p) и Je ( K - p) при импульсах начиная с нескольких ГэВ / с и больше приблизительно равны, дифференциальные сечения тг р-рассеяния вблизи 180 в этой области энергий в несколько раз больше соответствующих тг-р-сечений. [18]
Согласно [1], полное сечение at совпадает с ор. Когда взаимодействие между частицами в начальном состоянии V / является короткодействующим, ар в квазиклассическом случае, как известно, постоянно. Возможно, что наблюдение такого рода энергетических зависимостей в упругих сечениях может быть использовано для определения сечений неупругих переходов. Такой метод, который в настоящее время пока не применяется, может, по нашему мнению, служить альтернативой к обычно используемым способам определения сечения неупругих процессов ( например, по высвечиванию возбужденных атомов), в особенности в тех случаях, когда возбужденные состояния быстро разрушаются в результате побочных процессов. [19]
Рассмотрим неупругое рассеяние с образованием в конечном состоянии двух частиц, по крайней мере одна из которых нестабильна. Будем считать, что несмотря на наличие в конечном состоянии нестабильной частицы, модифицирующей представление Мандельстама, поведение амплитуд при больших энергиях по-прежнему определяется крайним правым полюсом в / - плоскости. Среди этих состояний есть такое состояние, движущийся полюс которого 10 ( t) определяет полное и упругое сечения при больших энергиях. [20]
Этот полюс отрицательной сигнатуры с а - ( 0) 1 мы отбросим. Он противоречит теореме Померанчука ( § 12.3) и полуэмпирическим представлениям о том, что при высоких энергиях амплитуда ( s, 0) практически мнима. Далее, вещественная асимптотика ( s, 0), не давая вклада Batot, приводит к упругому сечению aei - ( l / s) F ( s, 0) 2, которое будет убывать медленнее, чем fftot, - в противоречии с оценкой ( 22) и унитарностью. [21]
Заметим, что главные оси инерции первого расчетного сечения в общем случае не параллельны главным осям упругого сечения. Однако в деформационных задачах эксцентрично сопрягаемой уголковой решетки, где пластическими деформациями затрачивается обушок сечения, угол между этими осями оказывается весьма мал и им следует пренебречь. Это условие позволяет при подсчете единичных реакций по формулам ( 5 - 11), ( 5 - 21) пользоваться матрицами направляющих косинусов, приведенных в формулах ( 5 - 10) для упругого сечения. [22]
Столкновение частицы с мишенью может быть упругим, как в том случае, когда энергия налетающей частицы меньше, чем разность уровней энергии мишени, или неупругим, как в том случае, когда энергетический уровень мишени изменяется в процессе столкновения. Сечение relas для всех упругих столкновений называется полным упругим сечением, в то время как сечение ач неупругого столкновения с переходом на т / - й энергетический уровень называет полным неупругим парциальным сечением для у-го уровня. [23]